전하를 이동할 때 정전기장의 힘의 일
야전군의 잠재적인 특성.
장력 벡터의 순환
전하 q에 의해 생성된 정전기장을 고려하십시오. 시험 전하 q0가 그 안에서 움직이도록 하십시오. 필드의 모든 지점에서 전하 q0는 힘에 의해 작용합니다.
여기서 는 힘의 계수이고 는 전하 q에 대한 전하 q0의 위치를 결정하는 반경 벡터의 단위 벡터입니다. 힘은 지점마다 다르기 때문에 정전기장의 힘의 작업을 가변적인 힘의 작업으로 씁니다.
임의의 궤적을 따라 점 1에서 점 2로 전하의 이동을 고려한 사실에 비추어, 정전기장에서 점 전하를 이동시키는 작업은 경로의 모양에 의존하지 않는다는 결론을 내릴 수 있으며, 그러나 요금의 초기 및 최종 위치에 의해서만 결정됩니다. 이것은 정전기장이 포텐셜이고 쿨롱 힘이 보존력임을 나타냅니다. 닫힌 경로를 따라 그러한 필드에서 전하를 이동시키는 작업은 항상 0으로 찢어집니다.
등고선 방향의 투영?.
닫힌 경로에서의 작업이 0과 같다는 점을 고려할 것입니다.
장력 벡터의 순환.
임의의 폐쇄 루프를 따라 취해진 정전기장 강도 벡터의 순환은 항상 0입니다.
잠재적 인.
긴장과 잠재력 사이의 연결.
잠재력의 기울기.
등전위 표면
정전기장은 이러한 장에서 전하를 이동시키는 잠재적인 작업이므로 경로의 시작점과 끝점에서 전하의 전위 에너지의 차이로 나타낼 수 있습니다. (일은 마이너스 기호로 취한 위치 에너지의 감소 또는 위치 에너지의 변화와 같습니다.)
상수는 전하 q0가 무한대로 제거될 때 위치 에너지가 0과 같아야 한다는 조건에서 결정됩니다.
필드의 주어진 지점에 배치된 다른 테스트 전하 q0i는 이 지점에서 다른 잠재적 에너지를 갖습니다.
필드의 주어진 지점에 배치된 테스트 전하 q0i의 값에 대한 Wpot i의 비율은 모든 테스트 전하에 대한 필드의 주어진 지점에 대한 상수 값입니다. 이 관계를 잠재적이라고 합니다.
잠재력 - 전기장의 에너지 특성. POTENTIAL은 필드의 주어진 지점에서 단위 양전하가 보유하는 위치 에너지와 수치적으로 동일합니다.
전하를 이동시키는 작업은 다음과 같이 나타낼 수 있습니다.
전위는 볼트로 측정됩니다.
등전위 표면은 동일한 전위(μ = const)의 표면입니다. 등전위 표면을 따라 전하를 이동시키는 작업은 0입니다.
강도와 전위 q 사이의 연결은 기본 세그먼트 d에서 전하 q를 움직이는 작업을 기반으로 찾을 수 있습니다. 로 상상할 수 있다
잠재력의 기울기.
전계 강도는 마이너스 기호로 취한 전위 기울기와 같습니다.
전위 기울기는 단위 길이당 전위가 어떻게 변하는지 보여줍니다. 기울기는 함수에 수직이며 증가하는 함수를 향합니다. 결과적으로, 장력 벡터는 등전위 표면에 수직이고 감소하는 전위로 향합니다.
N 포인트 전하 q1, q2,… qN의 시스템에 의해 생성된 필드를 고려하십시오. 전하에서 필드의 주어진 지점까지의 거리는 r1, r2,… rN과 같습니다. 전하 q0에 대해 이 필드의 힘이 한 일은 각 전하가 별도로 작용한 힘의 대수적 합과 같습니다.
전하 시스템에 의해 생성된 필드의 전위는 각 전하에 의해 동일한 지점에서 생성된 전위의 대수적 합으로 정의됩니다.
평면, 두 평면, 구, 공, 실린더의 전위차 계산
q 사이의 연결을 사용하여 임의의 두 점 사이의 전위차 정의
표면 전하 밀도 y를 갖는 균일하게 충전된 무한 평면의 필드의 전위차.
§ 12.3 정전기 장의 힘의 작용. 잠재적 인. 등전위 표면
전하 q pr이 세기 E인 정전기장의 임의의 지점에 위치하면 힘 F = q pr E입니다. 전하가 고정되어 있지 않으면 힘이 전하를 움직이게 하므로 일이 완료됩니다. 정의에 의해 경로 dℓ의 한 부분에서 점 전하 q pr을 전기장의 점 a에서 점 b로 이동할 때 힘 F에 의해 수행되는 기본 일은 다음과 같습니다.
(α는 F와 이동 방향 사이의 각도입니다) (그림 12.13).
작업이 외력에 의해 수행되는 경우 dA< 0 , если силами поля, то dA >0. 마지막 식을 통합하면 점에서 q pr을 이동할 때 필드 힘에 대한 작업을 얻습니다. NS b를 가리키다
(12.20)
그림 -12.13
(
강도 E)를 갖는 필드의 각 지점에서 테스트 전하 q pr에 작용하는 쿨롱 힘입니다.
그럼 일해
(12.21)
이동은 벡터에 수직으로 수행됩니다. 
, 따라서 cosα = 1, 테스트 전하 q pr의 이동 작업 NS NS NS와 동등하다
(12.22)
전하 이동 중 전기장의 작용은 경로의 모양에 의존하지 않고 궤도의 시작점과 끝점의 상대적 위치에만 의존합니다.
결과적으로 점 전하의 정전기장은잠재적 인 , 및 정전기력 -보수적 인 .
이것은 잠재적 필드의 속성입니다. 폐쇄 루프를 따라 전기장에서 수행된 작업은 0과 같습니다.
(12.23)
완전한 
~라고 불리는 장력 벡터의 순환
... 벡터 E의 순환이 사라지면 정전기장의 강도 선을 닫을 수 없으며 양전하에서 시작하여 음전하에서 끝납니다.
아시다시피 보수력의 작업은 위치 에너지의 손실로 인해 수행됩니다. 따라서 정전기장의 힘의 작용은 전하장 q의 초기 및 마지막 지점에서 점 전하 q pr이 소유한 잠재적 에너지의 차이로 나타낼 수 있습니다.
(12.24)
전하 q 분야에서 전하 q pr의 위치 에너지는 다음과 같습니다.
(12.25)
같은 전하 q pr q> 0의 경우 상호 작용(척력)의 위치 에너지는 양수이고 반대 전하 q pr q의 경우< 0 и потенциальная энергия их взаимодействия (притяжения) отрицательна.
필드가 n 포인트 요금 q 1, q 2,… q n, 이 필드에 있는 전하 q pr의 위치 에너지 U는 각각의 전하에 의해 별도로 생성된 잠재적 에너지 U i의 합과 같습니다.
(12.26)
태도 
전하 q에 의존하지 않으며 정전기장의 에너지 특성입니다.
이 전하의 크기에 대한 정전기장에서 테스트 전하의 위치 에너지의 비율로 측정되는 스칼라 물리량은정전기장의 잠재력.
(12.27)
점 전하 q에 의해 생성된 전계 전위는 다음과 같습니다.
(12.28)
잠재력의 단위 - 볼트.
전하 q pr이 점 1에서 점 2로 이동할 때 정전기장의 힘이 한 일은 다음과 같이 나타낼 수 있습니다.
저것들. 시작점과 끝점에서 전위차에 의해 이동하는 전하의 곱과 같습니다.
정전기장 φ 1 -φ 2의 두 지점 사이의 전위차는 전압과 같습니다. 그 다음에
테스트 전하를 필드의 한 지점에서 다른 지점으로 이동할 때 정전기 필드가 수행한 작업의 비율을 이 전하의 값이라고 합니다.긴장 이 지점 사이.
(12.30)
그래픽으로 전기장은 장력선의 도움뿐만 아니라 등전위 표면의 도움으로 묘사될 수 있습니다.
등전위 표면 - 같은 잠재력을 가진 점들의 집합.그림은 장력선(방사선)이 등전위선에 수직임을 보여줍니다.
NS 
각 전하와 각 전하 시스템 주변에는 많은 등전위 표면이 있습니다(그림 12.14). 그러나 인접한 두 등전위면 사이의 전위차가 동일하도록 수행됩니다. 그런 다음 등전위 표면의 밀도는 다른 지점에서 전계 강도를 명확하게 특성화합니다. 이러한 표면이 더 조밀하면 전계 강도가 더 큽니다. 등전위선(표면)의 위치를 알면 장력선을 만들거나 알려진 장력선 위치에서 등전위면을 만들 수 있습니다.
§ 12.4긴장과 잠재력의 관계
정전기장은 힘(강도)과 에너지(전위)의 두 가지 특성을 가지고 있습니다. 인텐시티와 포텐셜은 같은 필드에서 서로 다른 특성을 가지고 있기 때문에 반드시 연결이 되어야 합니다.
점이 서로 무한히 가깝고 x 1 - x 2 = dx가 qЕ x dx와 같다면 x축을 따라 단일 점 양전하를 한 점에서 다른 점으로 이동하는 작업입니다. 동일한 작업은 q(φ 1 - φ 2) = -dφq와 같습니다. 두 표현을 동일시하면 다음과 같이 쓸 수 있습니다.
y 및 z 축에 대해 유사한 추론을 반복하면 벡터를 찾을 수 있습니다. 
:
어디 
- 좌표축 x, y, z의 단위 벡터.
그라디언트의 정의는 다음과 같습니다.
또는 
(12.31)
저것들. 전계 강도 E는 마이너스 기호가 있는 잠재적 기울기와 같습니다. 빼기 기호는 다음 사실에 의해 결정됩니다. 긴장 벡터이자형 필드는 전위가 감소하는 방향으로 향합니다.
세기와 전위 사이의 확립된 연결은 알려진 필드 세기를 사용하여 이 필드의 임의의 두 지점 사이의 전위차를 찾는 것을 가능하게 합니다.
균일하게 대전된 구체의 장 반지름NS
구 외부의 전계 강도는 공식에 의해 결정됩니다.
(r>R)
점 r 1 과 r 2 사이의 전위차(r 1> R; r 2> R)는 다음 관계식을 사용하여 결정됩니다.
r 1 = R, r 2 → ∞인 경우 구의 전위를 얻습니다.
균일하게 충전된 무한히 긴 실린더의 필드
실린더 외부의 전계 강도(r> R)는 다음 공식에 의해 결정됩니다.
(τ는 선형 밀도).
실린더 축에서 거리 r 1 과 r 2 (r 1> R; r 2> R)에 위치한 두 점 사이의 전위차는 다음과 같습니다.
(12.32)
균일하게 충전된 무한 평면의 필드
이 평면의 전계 강도는 공식에 의해 결정됩니다.
(σ - 표면 밀도).
평면에서 거리 x 1과 x 2에 위치한 점 사이의 전위차는 다음과 같습니다.
(12.33)
두 개의 반대 전하를 띤 무한 평행 평면의 장
이 평면의 전계 강도는 다음 공식에 의해 결정됩니다.
평면 사이의 전위차는 다음과 같습니다.
(12.34)
(d는 평면 사이의 거리입니다).
문제 해결의 예
예 12.1 ... 세 점 전하 Q 1 = 2nC, Q 2 = 3nC 및 Q 3 = -4nC는 한 변의 길이가 있는 정삼각형의 꼭짓점에 있습니다. NS= 10cm. 이 시스템의 잠재적 에너지를 결정하십시오.
주어진 : Q 1 = 2nC = 2 ∙ 10 -9 C; Q 2 = 3nC = 3 ∙ 10 -9 C; 및 Q 3 = -4nC = 4 ∙ 10 -9 C; NS= 10cm = 0.1m.
찾다 : 유.
NS 
해결책:
전하 시스템의 위치 에너지는 상호 작용하는 각 전하 쌍의 상호 작용 에너지의 대수적 합과 같습니다.
유 = 유 12 + 유 13 + 유 23
여기서 각각 멀리 떨어진 다른 전하의 필드에 위치한 전하 중 하나의 잠재적 에너지 NS그와 동등하다
;
;
(2)
식 (2)를 식 (1)에 대입하면 전하 시스템의 필요한 위치 에너지를 찾습니다.
답변: U = -0.126mkJ.
예 12.2 ... 전하 q = 5nC가 균일하게 분포되어 있는 경우 내부 반지름 R 1 = 30cm, 외부 R 2 = 60cm인 고리 중심의 전위를 결정하십시오.
주어진: R 1 = 30cm = 0.3m; R 2 = 60cm = 0.6m; q = 5nC = 5 ∙ 10 -9 C
찾다 : φ .
해결책: 링을 내부 반경이 r이고 외부 반경이 -(r + dr)인 동심의 무한히 얇은 링으로 분할합니다.
고려되는 얇은 링의 면적(그림 참조) dS = 2πrdr.
NS 
무한히 얇은 고리에 의해 생성된 고리 중심의 전위,
표면 전하 밀도는 어디에 있습니까?
고리 중심의 전위를 결정하려면 모든 무한히 얇은 고리에서 산술적으로 dφ를 더하십시오. 그 다음에
고리의 전하가 Q = σS임을 고려하면, 여기서 S = π (R 2 2 -R 1 2)는 고리의 면적이며, 고리의 중심에서 필요한 전위를 얻습니다
답변 : φ = 25V
예 12.3. 같은 이름의 2점 요금(NS 1 = 2nC 및NS 2 = 5nC) 거리에서 진공 상태NS 1 = 20cm. 거리를 더 가깝게 만들기 위해 수행할 작업 A를 결정합니다.NS 2 = 5cm.
주어진: NS 1 = 2nC = 2∙ 10 -9 C; NS 2 = 5nC = 5∙ 10 -9 C ; NS 1 = 20cm = 0.2m;NS 2 = 5cm = 0.05m.
찾다 : NS.
해결책: 전하 Q가 전위 φ 1인 지점에서 전위 φ 2인 지점으로 이동할 때 정전기장의 힘에 의해 수행되는 일.
A 12 = q(φ 1 - φ 2)
유사한 전하가 서로 접근하면 외력이 작용하므로 이러한 힘의 작용은 크기가 동일하지만 쿨롱 힘의 작용과 부호가 반대입니다.
A = -q(φ 1 - φ 2) = q(φ 2 - φ 1). (1)
정전기장의 점 1과 2의 전위
;
(2)
식 (2)를 식 (1)에 대입하면 전하를 더 가깝게 만들기 위해 수행해야 하는 필수 작업을 찾을 수 있습니다.
답변: A = 1.35μJ.
예 12.4. 정전기장은 양으로 하전된 무한 필라멘트에 의해 생성됩니다. 원거리에서 필라멘트의 장력선을 따라 정전기장의 작용으로 움직이는 양성자NS 1 = 2cm ~NS 2 = 10cm, 속도 변경υ 1 = 1mm / 초 ~υ 2 = 5mm / 초. 필라멘트 전하의 선형 밀도 τ를 결정합니다.
주어진: q = 1.6 ∙ 10-19C; m = 1.67 ∙ 10 -27 kg; r 1 = 2cm = 2 ∙ 10 -2m; r 2 = 10cm = 0.1m; r 2 = 5cm = 0.05m; υ 1 = 1Mm / s = 1 ∙ 10 6m / s; 최대 υ 2 = 5 Mm / s = 5 ∙ 10 6 m / s.
찾다 : τ .
해결책: 양성자가 전위 φ 1인 점에서 전위 φ 2인 점으로 양성자가 이동할 때 정전기장의 힘에 의해 한 일은 양성자의 운동 에너지를 증가시키기 위해 간다
q (φ 1 - φ 2) = ΔT (1)
필라멘트의 경우 정전기장은 축 대칭을 가지므로
또는 dφ = -Edr,
그런 다음 스레드에서 거리 r 1 및 r 2에 위치한 두 점 사이의 전위차,
(우리는 균일하게 충전된 무한 스레드에 의해 생성된 필드의 강도가 
).
식 (2)를 식 (1)에 대입하고 다음을 고려하면 
, 우리는 얻는다
필라멘트의 구한 선형 전하 밀도는 어디에 있습니까?
답변 : τ = 4.33μC/m.
예 12.5. 정전기장은 반지름을 가진 공에 의해 진공에서 생성됩니다.NS= 8cm, 부피 밀도 ρ = 10nC/m로 균일하게 충전됨 3 ... 공의 중심에서 멀리 떨어져 있는 이 필드의 두 점 사이의 전위차를 결정하십시오. 1)NS 1 = 10cm 및NS 2 = 15cm; 2)NS 3 = 2cm 및NS 4 = 5cm ..
주어진: R = 8cm = 8 ∙ 10 -2m; ρ = 10nC / m 3 = 10 ∙ 10 -9 nC / m 3; r 1 = 10cm = 10 ∙ 10 -2m;
r 2 = 15cm = 15 ∙ 10 -2m; r 3 = 2cm = 2 ∙ 10 -2m; r 4 = 5cm = 5 ∙ 10 -2m.
찾다 : 1) φ 1 - φ 2 ; 2) φ 3 - φ 4 .
해결책: 1) 공의 중심에서 r 1 과 r 2 거리에 있는 두 점 사이의 전위차.
(1)
어디 
는 공의 중심에서 거리 r만큼 떨어진 공 외부에 있는 임의의 지점에서 체적 밀도 ρ로 균일하게 대전된 공에 의해 생성된 필드의 강도입니다.
이 식을 식 (1)에 대입하고 적분하면 필요한 전위차를 얻습니다.
2) 공의 중심에서 r 3 과 r 4 거리에 있는 두 점 사이의 전위차,
(2)
어디 
는 공의 중심에서 거리 r만큼 떨어진 공 내부에 있는 임의의 지점에서 체적 밀도 ρ로 균일하게 대전된 공에 의해 생성된 필드의 강도입니다.
이 식을 식 (2)에 대입하고 적분하면 필요한 전위차를 얻습니다.
답변 : 1) φ 1 - φ 2 = 0.643V; 2) φ 3 - φ 4 = 0.395V
A.P. 주바레프의 강의
필드 힘의 작업은 요금을 이동합니다.
전기장의 전위 및 전위차.
쿨롱의 법칙에서 다음과 같이 다른 전하에 의해 생성된 전기장에서 점 전하 q에 작용하는 힘은 다음과 같습니다. 본부... 중심력은 어떤 고정점 O(필드의 중심)와 궤적의 임의의 점을 연결하는 반경 벡터를 따라 향하는 작용선이라고 합니다. "Mechanics"에서 모든 것이 알려져 있습니다. 중앙군~이다 잠재적 인... 이러한 힘의 작용은 작용하는 신체의 이동 경로의 모양에 의존하지 않으며 닫힌 윤곽(이동 경로)을 따라 0과 같습니다. 아래 정전기장(그림 참조)에 적용:
.
그림. 정전기 장의 힘에 대한 작업의 정의.
즉, 점 1에서 점 2로 전하 q를 이동시키는 필드 힘의 일은 경로의 모양에 관계없이 점 2에서 점 1로 전하를 이동시키는 일과 크기가 같고 부호가 반대입니다. 움직임. 결과적으로, 전하의 이동에 대한 필드 힘의 작업은 이동 경로의 초기 및 최종 지점에서 전하의 잠재적 에너지의 차이로 나타낼 수 있습니다.
소개하다 잠재적 인정전기장 φ, 비율로 설정:
, (SI의 치수:).
그러면 점 전하 q를 점 1에서 점 2로 이동시키는 필드 힘의 작업은 다음과 같습니다.
전위차를 전압이라고 합니다. 전위와 같은 전압의 차원, [U] = B.
무한대에는 전기장이 없으며 따라서 전기장이 없다고 믿어집니다. 이것은 당신이 줄 수 있습니다 잠재력 식별전하 q = +1을 무한대에서 공간의 주어진 지점으로 이동하기 위해 수행해야 하는 작업입니다. 따라서 전기장의 전위는 에너지 특성.
전기장의 강도와 전위 사이의 관계. 잠재력의 기울기. 전기장 순환 정리.
장력과 전위는 동일한 물체의 두 가지 특성인 전기장이므로 이들 사이에 기능적 연결이 있어야 합니다. 실제로, 공간의 한 지점에서 다른 지점으로 전하 q를 이동시키는 필드 힘의 작업은 두 가지 방식으로 나타낼 수 있습니다.
언제부터 
이것은 미분 형태의 전기장의 강도와 전위 사이에서 추구하는 관계입니다.
- 전위가 낮은 지점에서 전위가 높은 지점으로 향하는 벡터(아래 그림 참조).
 |
그림. 벡터 및 gradφ.
이 경우 장력 벡터의 계수는 다음과 같습니다.
정전기장의 잠재력 속성에서 닫힌 루프(φ 1 = φ 2)에서 필드 힘의 작업은 0과 같습니다.
그래서 우리는 쓸 수 있습니다
마지막 평등은 정전기의 두 번째 주요 정리의 본질을 반영합니다. 전기장 순환 정리, 임의의 닫힌 윤곽을 따라 필드의 순환이 0입니다. 이 정리는 다음의 직접적인 결과입니다. 잠재력정전기장.
등전위선 및 표면 및 해당 속성.
모든 점이 같은 전위를 갖는 선과 표면을 등전위... 그들의 속성은 필드 힘의 작업 표현에서 직접 따르며 그림에 설명되어 있습니다.
 |
그림. 등전위선과 표면의 속성을 보여줍니다.
1) 
- 등전위선(표면)을 따라 전하를 이동시키는 작업은 0이기 때문에.
정전기장- 이메일 정지 전하의 분야.
Fel은 책임에 따라 움직이며 작업을 수행합니다.
균일한 전기장에서 Fel = qE는 일정한 값입니다.
현장 작업(전기력) 의존하지 않는다궤적의 모양과 닫힌 궤적에서 = 0.
정전기(전기 ... 및 정적에서) , 고정 전하의 상호 작용을 연구하는 전기 이론 섹션. 이것은 정전기장에 의해 수행됩니다. E.의 기본 법칙 - 쿨롱은 크기와 거리에 따라 고정 점 전하의 상호 작용력을 결정하는 법칙입니다.
전하는 정전기장의 원인입니다. 이 사실은 가우스 정리로 표현됩니다. 정전기장은 전위입니다. 즉, 정전기장의 전하에 작용하는 힘은 경로의 모양에 의존하지 않습니다.
정전기장은 다음 방정식을 충족합니다.
div NS= 4pr, 썩음 이자형 = 0,
어디 NS -전기 유도의 벡터(전기 및 자기 유도 참조), 이 -정전기장의 강도, r은 전하의 밀도입니다. 첫 번째 방정식은 가우스 정리의 미분 형식이고 두 번째 방정식은 정전기장의 잠재적인 특성을 나타냅니다. 이러한 방정식은 Maxwell 방정식의 특수한 경우로 얻을 수 있습니다.
일반적인 문제 E. - 알려진 총 전하 또는 각각의 전위로 도체 표면의 전하 분포를 찾고 전하 및 전위로 도체 시스템의 에너지를 계산합니다.
전기장의 강도 특성 사이의 관계를 설정하려면 긴장에너지 특성 잠재적 인점 전하의 무한히 작은 변위에 대한 전기장 힘의 기본 작업을 고려하십시오. NS: NS A = q이자형 NS 엘, 동일한 일은 전하의 위치 에너지의 감소와 같습니다. NS: NS A = NS 여 NS = q d, 여기서 d는 변위 길이 d에 따른 전기장의 전위 변화입니다. 엘... 표현식의 우변을 동일시하면 다음을 얻습니다. 이자형 NS 엘 d 또는 데카르트 좌표계
전 NS x + y NS y + e z NS z =d, (1.8)
어디 전,에이,이즈- 좌표계 축의 장력 벡터 투영. 식 (1.8)은 총 미분이므로 강도 벡터의 투영에 대해
등전위 표면- 예를 들어 정전기장 또는 뉴턴 중력장(중력)과 같은 모든 잠재적 벡터장에 적용할 수 있는 개념. 등전위 표면은 주어진 전위장의 스칼라 전위가 일정한 값을 취하는 표면입니다. 또 다른 동등한 정의는 필드 라인에 직교하는 임의의 지점에 있는 표면입니다.
정전기에서 도체의 표면은 등전위 표면입니다. 또한 등전위 표면에 도체를 배치해도 정전기장의 구성이 변경되지 않습니다. 이 사실은 복잡한 구성에 대한 정전기장의 계산을 허용하는 이미징 방법에 사용됩니다.
중력장에서 고정 유체의 수준은 등전위 표면을 따라 설정됩니다. 특히, 바다의 수준은 지구 중력장의 등전위 표면을 따라 전달됩니다. 해수면의 등전위면은 지구 표면까지 뻗어 있는데 이를 지오이드(geoid)라고 하며 측지학에서 중요한 역할을 한다.
5.전기 용량- 도체의 특성, 전하를 축적하는 능력의 척도. 전기 회로 이론에서 커패시턴스는 두 도체 사이의 상호 커패시턴스입니다. 2극 형태로 표시되는 전기 회로의 용량성 요소의 매개변수. 이 용량은 이러한 도체 사이의 전위차에 대한 전하 크기의 비율로 정의됩니다.
SI에서 커패시턴스는 패럿으로 측정됩니다. CGS 시스템에서 센티미터.
단일 도체의 경우 정전용량은 다른 모든 도체가 무한히 떨어져 있고 무한히 떨어진 지점의 전위를 0으로 간주한다는 가정 하에 도체의 전하 대 전위의 비율과 같습니다. 수학적 형태에서 이 정의는 다음과 같은 형식을 갖습니다.
어디에 NS- 요금, 유- 지휘자의 잠재력.
커패시턴스는 도체의 기하학적 치수와 모양, 환경의 전기적 특성(유전율)에 의해 결정되며 도체의 재료에 의존하지 않습니다. 예를 들어, 반경의 전도성 구체의 용량 NS같음(SI 시스템에서):
씨= 4πε 0 ε NS.
커패시턴스의 개념은 또한 컨덕터 시스템, 특히 유전체(커패시터)로 분리된 두 개의 컨덕터 시스템을 의미합니다. 이 경우 상호 능력이 도체(커패시터 판)의 수는 판 사이의 전위차에 대한 커패시터에 의해 축적된 전하의 비율과 같습니다. 플랫 커패시터의 경우 커패시턴스는 다음과 같습니다.
어디 NS- 한 판의 면적 (동일하다고 가정), NS- 판 사이의 거리, ε 판 사이의 매체의 비유전율, ε 0 = 8.854 × 10 −12 F / m - 전기 상수.
병렬 연결 k 커패시터의 경우 총 커패시턴스는 개별 커패시터의 커패시턴스의 합과 같습니다.
C = C 1+ C 2+… + C k.
직렬 연결 포함 k 커패시터는 커패시턴스에 반비례하는 값을 합산합니다.
1 / C = 1 / C 1+ 1 / C 2+… + 1 / C k.
충전된 커패시터의 전기장의 에너지는 다음과 같습니다.
W = qU / 2 = CU 2 /2 = 2/ (2C).
6.전류라고 한다영구적 인 현재의 강도와 방향이 시간이 지나도 변하지 않는 경우.
현재 강도 (종종 그냥 " 현재의») 도체에서 - 도체 단면을 통해 단위 시간당 흐르는 전하와 수치적으로 동일한 스칼라 양. 문자로 지정됩니다(일부 코스에서는 벡터 전류 밀도와 혼동해서는 안 됨).
문제를 해결하는 데 사용되는 주요 공식은 옴의 법칙입니다.
§ 전기 회로 섹션의 경우:
전류의 세기는 전압 대 저항의 비율과 같습니다.
§ 완전한 전기 회로의 경우:
여기서 E - EMF, R - 외부 저항, r - 내부 저항.
SI 단위는 1암페어(A) = 1쿨롱/초입니다.
전류 강도를 측정하기 위해 전류계라는 특수 장치가 사용됩니다(저전류를 측정하도록 설계된 장치의 경우 밀리암미터, 마이크로암미터, 검류계라는 이름도 사용됨). 전류를 측정하고자 하는 곳의 개방회로에 포함되어 있습니다. 전류 강도를 측정하는 주요 방법: 자기전기, 전자기 및 간접(알려진 저항에서 전압계로 전압 측정).
교류의 경우 순시전류의 세기, 피크(피크)전류의 세기, 유효전류의 세기(동일한 전력을 방출하는 직류의 세기와 동일)를 구분한다.
전류 밀도 는 단위면적에 흐르는 전류의 세기를 의미하는 벡터 물리량이다. 예를 들어 균일한 밀도 분포의 경우:
도체 단면의 전류.
전류의 존재에 필요한 조건은 다음과 같이 구별됩니다.
환경에 무료 전하의 존재
환경에서 전기장의 생성
외부 세력
- 직류 소스 내부에서 전하의 이동을 일으키는 비전기적 성질의 힘.
쿨롱 힘을 제외한 모든 힘은 외부로 간주됩니다.
기전력 (emf), DC 또는 AC 소스에서 외부(비전위) 힘의 작용을 특성화하는 물리량. 폐쇄 전도 회로에서 회로를 따라 단일 양전하를 이동시키는 이러한 힘의 작업과 같습니다. 통과하는 경우 이자형 p는 외력 필드의 강도를 나타내며 닫힌 루프의 emf는 ( 엘) 와 동등하다 , 어디 DL -윤곽 길이 요소.
정전기(또는 고정) 장의 잠재적인 힘은 회로에서 일정한 전류를 유지할 수 없습니다. 닫힌 경로에서 이러한 힘의 작업은 0이기 때문입니다. 도체를 통한 전류의 통과는 에너지의 방출, 즉 도체의 가열을 동반합니다. 외부 힘은 발전기, 갈바니 전지, 배터리 등 전류 소스 내부의 전하 입자를 움직입니다. 외부 힘의 근원은 다를 수 있습니다. 발전기에서 외력은 자기장이 시간에 따라 변할 때 발생하는 소용돌이 전기장의 측면에서 오는 힘 또는 움직이는 도체의 전자에 자기장 측면에서 작용하는 로렌츠 힘입니다. 갈바니 전지 및 배터리 - 이들은 화학적 힘 등입니다. EDS는 주어진 저항에서 회로의 전류를 결정합니다(옴의 법칙 참조) . EMF는 전압과 함께 볼트 단위로 측정됩니다.
전기장의 모든 전하는 이 전하를 이동할 수 있는 힘의 영향을 받습니다. 음전하 Q의 전기장의 힘에 의해 수행되는 점 O에서 점 n으로 점 양전하 q를 이동시키는 작업 A를 결정하십시오. 쿨롱의 법칙에 따르면 전하를 이동시키는 힘은 가변적이며 다음과 같습니다.
여기서 r은 전하 사이의 가변 거리입니다.
... 이 표현식은 다음과 같이 얻을 수 있습니다.
양은 전기장의 주어진 지점에서 전하의 위치 에너지 W p입니다.
기호 (-)는 전하가 필드에 의해 이동할 때 위치 에너지가 감소하여 이동 작업으로 전달됨을 나타냅니다.
단위 양전하(q = +1)의 위치 에너지와 같은 값을 전기장의 전위라고 합니다.
그 다음에 
... q = +1의 경우.
따라서 필드의 두 지점 사이의 전위차는 한 지점에서 다른 지점으로 단위 양전하를 이동시키는 필드 힘의 작업과 같습니다.
전기장의 한 지점의 전위는 주어진 지점에서 무한대로 단위 양전하를 이동시키는 작업과 같습니다. 측정 단위는 볼트 = J / C입니다.
전기장에서 전하를 이동시키는 일은 경로의 모양에 의존하지 않고 경로의 시작점과 끝점 사이의 전위차에만 의존합니다.
전위가 같은 모든 지점에서 표면을 등전위라고 합니다.
전계 강도는 강도 특성이고 포텐셜은 에너지 특성입니다.
전계 강도와 전위 사이의 관계는 다음 공식으로 표현됩니다.
,
기호 (-)는 전계 강도가 전위가 감소하는 방향과 전위가 증가하는 방향으로 향하기 때문입니다.
5. 의학에서 전기장의 사용.
프랭클린화,또는 "정전기 샤워"는 환자의 신체 또는 신체의 개별 부분이 일정한 고전압 전기장에 노출되는 치료 방법입니다.
일반 노출 절차 중 일정한 전기장은 15 - 20kV의 국소 노출로 50kV에 도달할 수 있습니다.
치료 작용의 메커니즘. Franklinization 절차는 환자의 머리 또는 신체의 다른 부분이 말하자면 축전기 판 중 하나가되는 방식으로 수행되고 두 번째는 머리 위에 매달려 있거나 노출 부위 위에 설치된 전극입니다. 6-10cm의 거리. 전극에 고정 된 바늘 끝 아래의 고전압의 영향으로 공기 이온, 오존 및 질소 산화물이 형성되면서 공기 이온화가 발생합니다.
오존과 공기 이온의 흡입은 혈관계에 반응을 일으킵니다. 단기 혈관 경련 후 모세 혈관은 표면 조직뿐만 아니라 깊은 조직에서도 확장됩니다. 결과적으로 신진 대사 및 영양 과정이 개선되고 조직 손상이있는 경우 재생 및 기능 회복 과정이 자극됩니다.
혈액 순환 개선, 대사 과정 및 신경 기능 정상화의 결과로 두통, 고혈압, 혈관 색조 증가 및 심박수 감소가 감소합니다.
franklinization의 사용은 신경계의 기능 장애에 대해 표시됩니다.
문제 해결의 예
1. 프랭클린화 장치가 작동되면 1초에 1cm3의 공기 중에 500,000개의 가벼운 공기 이온이 생성됩니다. 치료 세션(15분) 동안 225 cm 3 의 공기에서 동일한 양의 공기 이온을 생성하는 데 필요한 이온화 작업을 결정하십시오. 13.54V와 동일한 공기 분자의 이온화 잠재력을 고려하고 일반적으로 공기를 균질한 기체로 간주합니다.
는 이온화 전위, A는 이온화 작업, N은 전자의 수입니다.
2. 정전 샤워로 처리할 때 전기 기계의 전극에 100kV의 전위차가 인가됩니다. 이 경우 전기장의 힘이 1800J의 일을 수행하는 것으로 알려진 경우 한 번의 치료 절차 중에 전극 사이에 어떤 전하가 통과하는지 결정하십시오.
여기에서 
의학의 전기 쌍극자
심전도의 기초가 되는 아인토벤의 이론에 따르면, 심장은 정삼각형(아인토벤의 삼각형)의 중심에 위치한 전기 쌍극자이며, 그 꼭짓점은 통상적으로 고려될 수 있다. 
오른손, 왼손 및 왼쪽 다리에 있습니다.
심장 주기 동안 공간에서 쌍극자의 위치와 쌍극자 모멘트가 모두 변경됩니다. 아인토벤 삼각형의 꼭짓점 사이의 전위차를 측정하면 다음과 같이 삼각형의 측면에서 심장의 쌍극자 모멘트 투영 간의 관계를 결정할 수 있습니다.
전압 U AB, U BC, U AC를 알면 쌍극자가 삼각형의 측면에 대해 어떻게 배향되는지 결정할 수 있습니다.
심전도에서 신체의 두 지점(이 경우 아인토벤 삼각형의 꼭짓점 사이) 간의 전위차를 리드라고 합니다.
시간에 따른 리드의 전위차를 등록이라고 합니다. 심전도.
심장주기 동안 쌍극자 모멘트의 벡터 끝 점의 궤적을 호출합니다 벡터 심전도.
강의 번호 4
접촉 현상
1. 접점 전위차. 볼타의 법칙.
2. 열전.
3. 열전대, 의학에서의 사용.
4. 휴식 잠재력. 활동 잠재력과 그 분포.
- 접촉 전위차. 볼타의 법칙.
이종 금속이 밀접하게 접촉하면 화학적 조성과 온도에만 의존하여 전위차가 발생합니다(볼타의 제1법칙). 이 전위차를 접촉이라고 합니다.
금속을 떠나 환경으로 들어가려면 전자가 금속에 대한 인력에 대항하여 일을 해야 합니다. 이 일을 금속 전자의 일함수라고 합니다.
일함수가 각각 A 1 과 A 2 이고 A 1 인 두 개의 서로 다른 금속 1과 2를 접촉시킵니다.< A 2 . Очевидно, что свободный электрон, попавший в процессе теплового движения на поверхность раздела металлов, будет втянут во второй металл, так как со стороны этого металла на электрон действует большая сила притяжения (A 2 >1). 결과적으로 금속의 접촉을 통해 자유 전자가 첫 번째 금속에서 두 번째 금속으로 "펌핑"되어 결과적으로 첫 번째 금속은 양으로, 두 번째는 음으로 대전됩니다. 이 경우 발생하는 전위차는 강도 E의 전기장을 생성하며, 이는 전자의 추가 "펌핑"을 복잡하게 하고 접촉 전위차로 인한 전자 이동 작업이 일함수 차이와 같아질 때 전자를 완전히 멈춥니다.
(1)
이제 서로 다른 농도의 자유 전자 n 01 > n 02 를 갖는 A 1 = A 2 인 두 금속을 접촉해 보겠습니다. 그런 다음 첫 번째 금속에서 두 번째 금속으로의 자유 전자의 우선 이동이 시작됩니다. 결과적으로 첫 번째 금속은 양으로 대전되고 두 번째 금속은 음으로 대전됩니다. 금속 사이에 전위차가 발생하여 전자가 더 이상 이동하지 않게 됩니다. 결과 전위차는 다음 식에 의해 결정됩니다.
, (2)
여기서 k는 볼츠만 상수입니다.
일함수와 c.r.p의 자유전자 농도가 서로 다른 금속 접촉의 일반적인 경우. (1)과 (2)는 다음과 같습니다.
(3)
직렬 연결된 컨덕터의 접촉 전위차의 합이 터미널 컨덕터에 의해 생성된 접촉 전위차와 동일하고 중간 컨덕터에 의존하지 않는다는 것을 쉽게 보여줍니다.
이 규정을 볼타의 제2법칙이라고 합니다.
이제 단자 도체를 직접 연결하면 접점 1과 4에서 발생하는 등전위차에 의해 이들 사이에 존재하는 전위차가 보상됩니다. 따라서 c.r.p. 동일한 온도의 금속 도체의 폐쇄 회로에서 전류를 생성하지 않습니다.
2. 열전온도에 대한 접촉 전위차의 의존성입니다.
서로 다른 두 금속 도체 1과 2의 폐회로를 만들어 봅시다.
접점과 b의 온도는 서로 다른 T > T b로 유지됩니다. 그런 다음 식 (3)에 따라 c.r.p. 차가운 온천보다 뜨거운 온천에 더 많은 것이 있습니다. 그 결과, 접합 a와 b 사이에 전위차가 발생하는데, 이를 열기전력이라고 하고 전류 I는 폐회로에 흐를 것입니다.식 (3)을 사용하여 다음을 얻습니다.
어디 
각 금속 쌍에 대해.
- 열전대, 의학에서의 사용.
도체 사이의 접촉 온도 차이로 인해 전류를 생성하는 도체의 폐쇄 회로를 열전대.
식 (4)로부터 열전대의 열기전력은 접합부(접점)의 온도차에 비례함을 알 수 있습니다.
공식 (4)는 섭씨 온도에서도 유효합니다.
열전대는 온도 차이만 측정할 수 있습니다. 일반적으로 하나의 접합은 0 ° C에서 유지됩니다. 냉접점이라고 합니다. 또 다른 접합은 핫 또는 측정이라고 합니다.
열전대는 수은 온도계에 비해 상당한 이점이 있습니다. 즉, 민감하고 관성이 없으며 작은 물체의 온도를 측정할 수 있으며 원격 측정이 가능합니다.
인체의 온도 필드 프로파일 측정.
사람의 체온은 일정하다고 믿어 지지만, 체온은 신체의 다른 부분에서 동일하지 않고 신체의 기능적 상태에 따라 다르기 때문에 이 불변성은 상대적입니다.
피부 온도는 자체적으로 잘 정의된 지형을 가지고 있습니다. 가장 낮은 온도(23-30º)는 말단부, 코끝, 귓바퀴에서 발견됩니다. 가장 높은 온도는 겨드랑이, 회음부, 목, 입술, 뺨입니다. 나머지 지역의 온도는 31 - 33.5ºC입니다.
건강한 사람의 체온 분포는 신체의 정중선을 기준으로 대칭입니다. 이 대칭성을 위반하면 열전대와 저항 온도계와 같은 접촉 장치를 사용하여 온도 필드 프로파일을 구성하여 질병 진단의 주요 기준이 됩니다.
4. 휴식 잠재력. 활동 잠재력과 그 분포.
세포의 표면 막은 다른 이온에 대해 똑같이 투과성이 아닙니다. 또한, 특정 이온의 농도는 막의 다른 면에서 다르며, 가장 유리한 이온 조성이 세포 내부에서 유지됩니다. 이러한 요인은 정상적으로 기능하는 세포에서 세포질과 환경 사이의 전위차(휴식 전위)의 출현으로 이어집니다.
흥분되면 세포와 환경 사이의 전위차가 변하고 활동 전위가 발생하여 신경 섬유로 퍼집니다.
신경 섬유를 따라 활동 전위가 전파되는 메커니즘은 2-와이어 라인을 따라 전자파가 전파되는 것과 유사하게 고려됩니다. 그러나 이러한 유추와 함께 근본적인 차이점도 있습니다.
매체에서 전파되는 전자기파는 에너지가 소산되어 분자-열 운동 에너지로 변하기 때문에 약해집니다. 전자기파의 에너지원은 발생원, 스파크 등입니다.
여기파는 전파되는 환경(하전된 막의 에너지)에서 에너지를 받기 때문에 감쇠하지 않습니다.
따라서 신경 섬유를 따라 활동 전위의 전파는 자동파의 형태로 발생합니다. 흥분성 세포는 활성 배지입니다.
문제 해결의 예
1. 인체 표면의 온도 필드 프로파일을 구성할 때 저항 r 1 = 4 옴인 열전대와 저항 r 2 = 80 옴인 검류계가 사용됩니다. I = 접합부의 온도차 ºС에서 26μA. 열전대의 상수는 무엇입니까?
열전대에서 발생하는 열전 전력은 열전대가 접합부의 온도 차이인 경우입니다.
회로 섹션에 대한 옴의 법칙에 따르면 U는 다음과 같습니다. 그 다음에
강의 번호 5
전자기학
1. 자기의 성질.
2. 진공에서 전류의 자기 상호 작용. 암페어의 법칙.
4. Dia-, para- 및 강자성 물질. 투자율 및 자기 유도.
5. 신체 조직의 자기 특성.
1. 자기의 성질.
움직이는 전하(전류) 주위에 자기장이 발생하며, 이를 통해 이러한 전하가 자기 또는 다른 움직이는 전하와 상호 작용합니다.
자기장은 힘장이며 자기장의 힘으로 표시됩니다. 전기장의 힘선과 달리 자기력선은 항상 닫혀 있습니다.
물질의 자기적 특성은 이 물질의 원자와 분자의 기본 원형 전류 때문입니다.
2 . 진공에서 전류의 자기 상호 작용. 암페어의 법칙.
전류의 자기 상호 작용은 가동 와이어 회로를 사용하여 연구되었습니다. Ampere는 전류가 있는 도체 1과 2의 두 개의 작은 부분의 상호 작용력의 크기가 이러한 부분의 길이에 비례하고 전류 I 1 및 I 2 사이의 거리 r의 제곱에 반비례합니다 섹션:
첫 번째 섹션이 두 번째 섹션에 미치는 영향은 상호 위치에 따라 다르며 각도의 사인에 비례한다는 것이 밝혀졌습니다.
여기서 는 와 와 연결하는 반경 벡터 r 12 사이의 각도이고 는 면적과 반경 벡터 r 12 를 포함하는 평면 Q에 대한 법선 n과 사이의 각도입니다.
(1)과 (2)를 결합하고 비례 계수 k를 도입하면 암페어 법칙의 수학적 표현을 얻습니다.
(3)
힘의 방향은 또한 짐렛의 법칙에 의해 결정됩니다. 짐벌의 병진 운동 방향과 일치하며 핸들이 법선 n 1로 회전합니다.
전류 요소는 도체의 길이 dl의 무한히 작은 부분의 Idl과 그 안에 있는 전류 I의 곱과 크기가 동일한 벡터이며 이 전류를 따라 향합니다. 그런 다음 (3)을 작은 dl에서 극미한 dl로 전달하면 암페어의 법칙을 미분 형식으로 쓸 수 있습니다.
. (4)
계수 k는 다음과 같이 나타낼 수 있습니다.
여기서 자기 상수(또는 진공의 투자율)입니다.
(5)와 (4)를 고려한 합리화 값은 다음 형식으로 작성됩니다.
. (6)
3 . 자기장 강도. 암페어의 공식. Bio-Savart-Laplace 법칙.
전류는 자기장을 통해 서로 상호 작용하므로 이러한 상호 작용인 암페어의 법칙에 기초하여 자기장의 양적 특성을 설정할 수 있습니다. 이를 위해 전류 I가 있는 도체 l을 일련의 기본 섹션 dl로 나눕니다. 그는 공간에 필드를 만듭니다.
dl에서 거리 r에 위치한 이 필드의 점 O에 I 0 dl 0을 배치합니다. 그러면 Ampere의 법칙(6)에 따라 이 요소는 힘에 의해 작용합니다.
(7)
여기서 는 단면 dl(필드 생성)의 전류 방향과 반경 벡터 r의 방향 사이의 각도이고 는 전류 방향 I 0 dl 0 과 평면에 대한 법선 n 사이의 각도입니다. dl 및 r을 포함하는 Q.
공식 (7)에서 현재 요소 I 0 dl 0에 의존하지 않는 부분을 선택하여 dH로 표시합니다.
Bio-Savart-Laplace 법칙 (8)
dH 값은 자기장을 생성하는 현재 요소 Idl과 점 O의 위치에만 의존합니다.
dH 값은 자기장의 양적 특성이며 자기장 강도라고 합니다. (8)을 (7)에 대입하면
여기서 는 전류 방향 I 0 과 자기장 dH 사이의 각도입니다. 공식 (9)는 Ampere의 공식이라고하며, 자기장이이 필드의 강도에 위치한 현재 요소 I 0 dl 0에 작용하는 힘의 의존성을 나타냅니다. 이 힘은 dl 0에 수직인 Q 평면에 있습니다. 그 방향은 "왼손 법칙"에 의해 결정됩니다.
(9) = 90º에서 설정하면 다음을 얻습니다.
저것들. 자기장 강도는 힘의 자기장 선에 접선 방향으로 향하고 크기는 자기장이 단위 전류 요소에 작용하는 힘 대 자기 상수의 비율과 같습니다.
4 . 반자성, 상자성 및 강자성 물질. 투자율 및 자기 유도.
자기장에 놓인 모든 물질은 자기 특성을 얻습니다. 자화되어 외부 필드를 변경합니다. 이 경우 일부 물질은 외부 장을 약화시키고 다른 물질은 강화합니다. 첫 번째는 호출됩니다 반자성, 두번째 - 상자성물질. 상자성자석 중에서 물질군이 급격하게 눈에 띄어 외부장을 매우 크게 증가시킨다. 그것 강자성체.
반자성- 인, 황, 금, 은, 구리, 물, 유기화합물.
상자성체- 산소, 질소, 알루미늄, 텅스텐, 백금, 알칼리 및 알칼리 토금속.
강자성체- 철, 니켈, 코발트, 그 합금.
전자의 궤도 및 스핀 자기 모멘트와 핵의 고유 자기 모멘트의 기하학적 합은 물질의 원자(분자)의 자기 모멘트를 형성합니다.
반자석에서 원자(분자)의 총 자기 모멘트는 0입니다. 자기 모멘트는 서로 상쇄됩니다. 그러나 외부 자기장의 영향으로 외부 자기장과 반대 방향으로 이러한 원자에 자기 모멘트가 유도됩니다. 결과적으로 반자성 매체는 자화되어 외부 자기장과 반대 방향으로 자기장을 생성하여 약화시킵니다.
외부 자기장이 있는 한 반자성체 원자의 유도 자기 모멘트는 지속됩니다. 외부 자기장이 제거되면 원자의 유도 자기 모멘트가 사라지고 반자성체가 소거됩니다.
상자성 자석의 원자에서 궤도, 스핀, 핵 모멘트는 서로를 보상하지 않습니다. 그러나 원자 자기 모멘트는 무작위로 배열되어 상자성 매체는 자기 특성을 나타내지 않습니다. 외부 장은 상자성 자석의 원자를 회전시켜 자기 모멘트가 주로 자기장 방향으로 설정되도록 합니다. 결과적으로 상자 자석은 자화되어 자체 자기장을 생성하여 외부 자기장과 일치하여 증폭합니다.
(4), 여기서 매질의 절대 투자율은 입니다. 진공에서 = 1, 그리고
강자성체에는 원자의 자기 모멘트가 동일하게 배향된 영역(~ 10 -2 cm)이 있습니다. 그러나 도메인 자체의 방향은 다양합니다. 따라서 외부 자기장이 없으면 강자성체는 자화되지 않습니다.
외부 필드의 출현으로, 이 필드의 방향으로 배향된 도메인은 자기 모멘트의 다른 방향을 가진 이웃 도메인으로 인해 부피가 증가하기 시작합니다. 강자성체는 자화된다. 필드가 충분히 강하면 모든 도메인이 필드를 따라 방향이 바뀌고 강자성체가 빠르게 포화 상태로 자화됩니다.
외부 필드가 제거되면 강자성체는 완전히 자기가 제거되지 않지만 열 운동이 도메인의 방향을 바꿀 수 없기 때문에 잔류 자기 유도를 유지합니다. 자기 제거는 가열, 진탕 또는 역전계를 적용하여 달성할 수 있습니다.
퀴리점(Curie point)과 같은 온도에서 열 운동은 영역에 있는 원자의 방향을 바꿀 수 있는 것으로 밝혀졌고 그 결과 강자성체가 상자성체가 됩니다.
어떤 표면 S를 통한 자기 유도의 자속은 이 표면을 관통하는 유도선의 수와 같습니다.
(5)
측정 단위 B - Tesla, F-Weber.
