Useimpien metallien hila -aika on. Hila -aika

2.1. KITEISTEN MATERIAALIEN KUVASOLUN PARAMETRIEN MÄÄRITTÄMINEN

Termit ja määritelmät

Kristallikenno - atomien (ionien, molekyylien) tilakohtainen järjestely kiteisessä aineessa, mikä on geometrinen kuva kiteisen rakenteen ideasta

Kiteiset ristikkosolmut - kidehilan pisteet, joissa atomit tai ionit sijaitsevat

Kristallografiset (atomitasot) - tasot, jotka kulkevat kidehilan kolmen solmun läpi

Perussolu - yhdensuuntainen putki, joka on rakennettu kidehilan solmuille ja edustaa vähimmäistilavuutta, joka heijastaa kiteisen aineen kaikki ominaisuudet, rinnakkaissiirtoja ( lähetyksiä), joka kolmessa ulottuvuudessa mahdollistaa koko kiderakenteen rakentamisen

Yksikön solun parametrit - sen muodostavien reunojen arvot - a, b ja c ( solujaksot) ja kolme kulmaa niiden välillä - α, β ja γ.

Johdanto

Yksikön solun parametrien tarkalla määrittämisellä on suuri käytännön merkitys kun tutkitaan koostumusta, rakennetta ja fysikaaliset ja kemialliset ominaisuudet monet kiteiset materiaalit, erityisesti metallit ja seokset. Näin ollen hilaparametrien muutosten jatkuva tallennus lämpötilan muuttuessa on mahdollista määrittää lämpölaajenemiskerroin. Yksikkösoluparametrien riippuvuus epäpuhtauksien läsnäolosta testiaineessa mahdollistaa kiinteiden liuosten koostumuksen ja faasirajojen määrittämisen tasapainokaavioissa. Tarkasti mitattuja solun mittoja voidaan käyttää kiteiden tiheyden ja molekyylipainon määrittämiseen. Jopa hyvin vähäiset muutokset hilaparametreissa mahdollistavat materiaalin sisäisten jännitysten esiintymisen syiden tunnistamisen, mikä usein johtaa dislokaatiohäiriöihin ja näkyvään murtumiseen.

Kohde laboratoriotyö - monikiteisten aineiden ja materiaalien yksikkösolun parametrien määrittäminen röntgensäteellä rakenteellinen analyysi.

1. Testimenetelmä

1. 1. Röntgenrakenneanalyysi

Röntgenrakenneanalyysi- menetelmiä aineiden atomien rakenteen tutkimiseksi ilmiön avulla röntgendiffraktiota... Röntgensäteiden diffraktiota tapahtuu, kun ne ovat vuorovaikutuksessa tutkitun aineen atomien elektronikuorien kanssa. Diffraktiokuvio riippuu käytetyn säteilyn aallonpituudesta ja kohteen atomirakenteesta. Atomirakenteen tutkimiseen käytetään säteilyä, jonka aallonpituus on ≈1 Ǻ (≈10 nm), ts. verrattavissa atomien kokoon.

Kiteisillä aineilla on tiukka rakenteen jaksotus ja ne ovat luoneet itse diffraktiohilan röntgensäteilyä varten.

Riisi. 2.1.1 . Wolfe-Braggin yhtälön johtamiseen

Kahden röntgensäteen polku kahden atomitason järjestelmän läpi kiteessä on esitetty kaavamaisesti kuviossa. 2.1.1. Reittien välinen ero kahden säteen välillä on 2Δ. Koska
, missä d Onko kahden vierekkäisen atomitason välinen etäisyys ( interplanarinen etäisyys), sitten polkuero on
... Koulutukseen rakentavaa puuttumista(eli palkkien heijastamiseksi yhdessä vaiheessa), polkueron tulisi olla yhtä suuri kuin
:

(2.1.1)

missä d- tasojen välinen etäisyys, Å;

-röntgensäteilyn aallonpituus, Å;

- röntgensäteiden tulokulma (heijastus), astetta;

n - heijastusjärjestys (1,2,3, ……)

Suhdetta (2.1.1) kutsutaan Wolfe-Braggin tila.

Wolfe-Braggin ehto sallii suuruuden ja kokeellisesti mitattujen kulmien tietäen määrittää aineen tutkitun kiderakenteen tasojen välisen etäisyyden arvot rakentavan häiriön solmuissa. Tämän häiriön voimakkuus liittyy kidehilan symmetriaan. Tasojen välisten etäisyyksien arvojoukko ja vastaavat tallennetun häiriön intensiteetin arvot mahdollistavat analysoidun kiteisen aineen yksiselitteisen tunnistamisen..

Kiteisten materiaalien yksikkö soluparametrien määrittämiseksi on suoritettava atomitason osoitus eli nimetä ne indekseillä, jotka määrittävät niiden spatiaalisen sijainnin yksikkösolussa suhteessa siihen valittuihin koordinaattiakseleihin ( h, k, l– Millerin indeksit).

Miller -indeksit määrittävät atomin etäisyyden l i soluun kuuluva, hyväksytyn koordinaattijärjestelmän alkuperästä yksiköissä, jotka ovat solun parametrien moninkertaisia ​​(kuva 2.1.2).

Riisi. 2.1.2 . Tasojen välisten etäisyyksien määrittäminendMiller -indeksien kauttahkl

Planeerien välinen etäisyys d hkl määritelmän mukaan on yhtä suuri kuin kohtisuoran pituus, joka pudotettiin lähtökohdasta x, y, z akselin leikkaavaan tasoon. pisteissä a / h; .b / k; c / l.

Yksikön solun parametrit voidaan määrittää käyttämällä kaavoja niiden laskemiseksi eri s: ille kiteisen aineen intonaatiot, nuo. kristallikennon muodot, jotka yhdistävät nämä parametrit, tasojen väliset etäisyydet d hkl ja heijastavien tasojen indeksit h, k, 1 (Taulukko 2.1.1).

Taulukko 2.1.Minä

Kaavat yksikkösolujen parametrien laskemiseksi eri kiteisten aineiden synngioille

Syngonia	Yksikön solun parametrien ominaisuudet		Yksikön soluparametrien ja tasojen välisen etäisyyden suhde
	lineaarinen suhteet	kulma suhteet
Kuutiomainen
Nelikulmainen
Kuusikulmainen
Rombinen

Vuodesta 1916 lähtien röntgenrakenneanalyysiä on käytetty mono- ja monikiteisten aineiden välisten etäisyyksien ja yksikkösolujen parametrien määrittämiseen. 50 -luvulla. XX vuosisata. Tämän analyysimenetelmät, joissa tietokoneita käytettiin kokeellisissa tekniikoissa ja röntgendiffraktiokuvioiden käsittelyssä, alkoivat kehittyä nopeasti. Lähes kaikkien kiteisten aineiden sekä kiteisten polymeerien, amorfisten kappaleiden ja nesteiden tutkimustulokset esitetään laajalti sekä valtion että kansainvälisissä standardilähteissä.

1.2. Diffraktometrinen röntgenrakenneanalyysi

Tärkeimmät instrumentit röntgenrakenneanalyysin suorittamiseen diffraktometrisellä menetelmällä ovat:

generaattorilaiteröntgenputkella... Elektronisäteilyn lähde röntgenputkessa on katodi - volframikäämi, lämmitetty sähköisku... Anodimateriaali (Fe, Co, Cu, Mo, Cr jne.) Määrittää säteilyn aallonpituuden;

goniometrinen laite, jonka avulla röntgensäde kohdistetaan näytteen pintaan ja laskevan ja hajaantuneen säteen kulmat mitataan kuvauksen aikana;

säteilyilmaisin, pariksi tallennuslaitteen kanssa... Tallennuspotentiometri, digitaalinen tulostuslaite ja tietokoneen tallennuslaite voivat toimia tallennuslaitteena.

Kuviossa 1 2.1.3 on lohkokaavio Röntgendiffraktometri DRON -tyyppi, joka on suunniteltu saamaan diffraktiokuvio automaattitilassa tallentamalla diffraktiokuviot tallentimelle.

Riisi. 2.1.3 . Lohkokaavio DRON-1-röntgendiffraktometristä:Minä -operatiivinen pöytä,II – goniometrinen laite; III - laskentalaite.

1 - verkon suoja; 2 - jännitteen vakaaja ZSND -1M; 3 - autotransformaattori; 4 - ohjauspaneeli, jossa on anodivirran vakaaja; 5 - generaattori; 6 - röntgenputki; 7 - näyte; 8 - tuikelaskuri; 9 - skannausyksikkö; 10 - jännitteen vakaaja; II - virtalähde; 12 - suurjännite tasasuuntaaja; 13 - tarkistusgeneraattori; 14 - laskentanopeuden metri; 15 - laajakaistavahvistin; 16 - differentiaalinen syrjintälaite; 17 - laskulaite; 18 - itsetallennuspotentiometri; 19 - digitaalinen tulostuslaite

1.3. Näytevaatimukset

Litteää näytettä käytetään kuvattaessa diffraktometrillä. Difraktiokuvion muodostamiseen osallistuvien kristalliittien lukumäärän lisäämiseksi analysoitu materiaali murskataan. Sitten se jauhetaan perusteellisesti alkoholilla akaattilaastissa ja kuivattu seos levitetään alustan tasaiselle pinnalle tai valmistetaan puristettu tabletti. Näyte asetetaan vakiomuottiin ( goniometrin kyvetti) niin, että sen pinta on tasainen ja sama kuin tämän kyvetin yläreuna.

1.4. Difraktiokuvioiden kuvaus ja laskeminen

Näytteen sisältävä kyvetti asennetaan goniometrin erityiseen pidikkeeseen. Kun laite käynnistetään, näyte ja laskuri alkavat pyöriä ennalta määrätyillä nopeuksilla vaakatasossa goniometrin yhteisen pystysuoran akselin ympäri; säteiden tulokulma näytetasolla kasvaa vähitellen. Hajaantuneiden säteiden voimakkuus mitataan peräkkäin eri kasvavissa kulmissa säteilyilmaisimella ( tuikelaskuri).

Kun näytettä pyöritetään, osa aineen kristalliittien heijastustasoista kulkee sen kohdan läpi, jossa Wolfe-Braggin ehto täyttyy.

Kuvauksen aikana säteilyilmaisin, joka pyörii kaksi kertaa nopeammin kuin näyte, ylittää kaikki hajaantuneet säteet. Sen lukemat tallennetaan synkronisesti tallentimen karttanauhan pyörimisen kanssa. Tämän seurauksena tämä nauha on kiinteä diffraktogrammi- ominaisuus diffraktiokuvion voimakkuuden riippuvuudesta heijastuskulmasta (Liite 2.1.1, kuva 1).

Heijastuneiden säteiden voimakkuus on suoraan verrannollinen heijastusasentoon putoavien atomitasojen määrään. Hajaantuneiden säteiden voimakkuuden kasvu vastaa tallentimen kynän taipuman kasvavaa amplitudia taustaviiva.

Koska Wolfe-Braggin ehto on määritelty kapeille kulma-arvoalueille, ottaen huomioon sironta, atomitasojen diffraktiokuvio on useimmiten kolmion muotoinen ( diffraktiopiikki). Tällaisen huipun painopiste (tai sen kärjen sijainti) kiinnittää kulman. Kulmien merkitseminen diffraktogrammissa tapahtuu yleensä säteilyilmaisimen jokaisen pyörimisasteen jälkeen (kulma 2), joten kulman arvon laskemiseksi kulman tallennetut arvot on puolitettava.

Kun olet määrittänyt kulman 0,01 °: n tarkkuudella ja tiedät säteilyn aallonpituuden, voit laskea interplanaristen etäisyyksien arvot d kullekin diffraktiopiikille kaavan (2.1.1) mukaisesti tai käyttämällä Universal-taulukoita, jotka on koottu laskelmilla Wolfe-Braggin tilalle yleisimmille aallonpituuksille laskelmien tarkkuuden ja nopeuden lisäämiseksi.

Diffraktiohuippujen intensiteetti (korkeus) Minä i määritetään käyttämällä viivainta (esimerkiksi millimetreinä). Tehokkaimman huippun voimakkuus Minä max 10 (tai 100) yksikköä, lopun intensiteetti Minä i arvioidaan suunnilleen murto -osina tästä arvosta ( suhteellinen intensiteetti):

, osake (2.1.3)

Vertailu tasojen välisten arvojen joukosta d ja vastaavat rekisteröidyn suhteellisen häiriöintensiteetin arvot Minä rel vertailulähteissä esitetyn analyytin samanlaisen sarjan ansiosta se voi indeksoida kristallografiset tasot ja laskea yksikkösolun parametrit.

2. Työn järjestys

2.1. Hanki opettajalta diffraktogrammi aineesta.

2.2. Määritä kulman arvo diffraktiolinjojen sijainnista ja kirjaa tulokset Testiraportti:

	Braggin kulma ,, astetta.	Planeerien välinen etäisyys, d hkl, Å	Diffraktiolinjan voimakkuus		Millerin indeksit h, k, l	Yksikön solukoko, Å			Huomautus
			Minä i , mm	Minä rel... , osake
									Analysoitu aine:

2.3. Käytä opettajan antamia yleistaulukoita ja määritä tasojen väliset etäisyydet arvoilla d, voimakkaimmat diffraktiolinjat. Kirjaa tulokset testiraporttiin.

2.4. Mittaa diffraktiolinjojen intensiteetit Minä i(mm) ja valitsemalla Minä max, arvioi niiden suhteelliset intensiteetit Minä rel... ... Kirjaa tulokset testiraporttiin.

2.5. Suorita kristallografisten tasojen indeksointi vertaamalla tasojen välisten etäisyyksien arvojoukkoja d ja vastaavat arvot diffraktiolinjoille, joilla on samanlainen populaatio analyytille, ja määrittää sen synonyymi.

2.6. Laske yksikkösolun koko kaavojen mukaisesti (katso taulukko 2.1.1). Jos haluat laskea kuutiokiteiden yksikkösolun koon, käytä vähintään kolmea heijastusta nollasta poikkeavilla indekseillä. Laske tulos kolmen tai kuuden arvon aritmeettisena keskiarvona.

Kiteille, joiden systeemi on pienempi kuin kuutiomalli, voidaan käyttää heijastuksia, joilla on indeksien mahdolliset arvot.

2.7. Vertaa analyytin solukokoon laskettuja arvoja vertailutietoihin (liite 2.1.2). Lähentymisen tulisi olla 0,1 Å: n sisällä; 1 Å (angströmit) = 10-8 cm.

2.8. Kaikkien laskelmien tulokset esitetään testiraportissa.

3. Valvontakysymykset

1. Miten indeksit määritetään? hkl heijastavat tasoja kristallitilassa?

2. Mikä on pääedellytys saada diffraktiokuvio kiteestä?

3. Nimeä diffraktometrin pääyksiköt ja lohkot.

4. Millä heijastuskulmilla saadaan tarkempia arvoja tasojen välisistä etäisyyksistä? d hkl? Pieni vai iso? Miksi?

5. Järjestelmä, kuinka monta yhtälöä on ratkaistava, jotta voidaan määrittää rombikiteen yksikköyksikön koko?

6. Miten tasojen väliset etäisyydet määritetään diffraktogrammista?

Riisi. 1 ... Kvartsin diffraktiokuvio ( - kvartsi), otettu käyttöönFeK α - säteily

2. Määritä kulmien arvot diffraktiolinjojen sijainnin mukaan. Ensin määritämme jakautumisen hinnan abscissa -akselilla. Tätä varten määritämme kahden lähimmän kulmamerkin välisen eron asteissa 2 ja jaamme saadun arvon tämän segmentin arvolla, mitattuna millimetreinä. Tämä ero meidän tapauksessamme on 15,98 ° (asteissa 2) ja segmentti on 23 mm.

Difraktiolinjojen (huippujen) sijainnin määrittäminen peräkkäin kullekin niistä:

Etäisyys millimetreinä mitataan piikin yläosan ja kulmien lähimmän merkin välillä (1-1,5 mm: n diffraktiolinjalla);

Tuloksena oleva arvo kerrotaan aiemmin määritetyllä jakoarvolla: 1,5 0,69 = 1,03 ° 2,

Luku 1 SOLUHÄIRIÖ

Asiakirja

Suurin tilajärjestys rakenneyksiköiden järjestelyssä havaitaan täydellisessä yksikiteessä. Tässä tapauksessa kokonaisuutta pidetään äärettömänä suuri numero identtiset atomit tai molekyylit tasaisesti pakattuina

1. Suorita röntgenmittaukset ja laskelmat kohdan 3.1 (1-10) mukaisesti.

2. Etsi arvot jokaiselle röntgenkuvan riville ja syötä nämä arvot taulukon 2.6 sarakkeeseen 3.

Taulukko 2.6

Ruudukkokausien laskeminen

3. Etsi erilaisia ​​suhteita ja kirjoita arvot sarakkeeseen 4.

4. Vertaamalla tuloksena olevaa numerosarjaa taulukossa 2.4 annettuun vastaavaan sarjaan, määritä kidehilan tyyppi, jonka jakso on määritettävä.

5. Sillä vakiintunut tyyppi Taulukon 2.3 mukainen kidehila määrittävät häiriöindeksit.

6. Määritä useista (3-5) röntgendiffraktiokuvioiden riveistä (jos mahdollista suurilla kulmilla) kidehila-aika lausekkeen avulla (3).

7. Luo kaavio ja ekstrapoloi arvo arvoksi.

8. Tarkista kiteytystyypin määrittämisen oikeellisuus laskemalla siihen kaatuvien atomien lukumäärä

Missä on tutkitun aineen atomipaino; - yksikköyksikön tilavuus; - testiaineen tiheys; g on 1/16 massa happiatomin massasta.

Taulukko 2.7

Interplanariset etäisyydet

Al	Au	C (grafiitti)	Cr
	2,33	1,00		2,35	1,00		3,38	1,00		2,052	1,00
	2,02	0,40		2,03	0,53		2,12	0,05		1,436	0,40
	1,43	0,30		1,439	0,33		2,02	0,10		1,172	0,60
	1,219	0,30		1,227	0,40		1,69	0,10		1,014	0,50
	1,168	0,07		1,173	0,09		1,227	0,18		0,909	0,60
	1,011	0,02		1,019	0,03		1,15	0,09		0,829	0,20
	0,928	0,04		0,935	0,09		1,12	0,01		0,768	0,70
	0,905	0,04		0,910	0,07		1,049	0,01		0,718	0,10
	0,826	0,01		0,832	0,04		0,991	0,03		0,678	0,40
	0,778	0,01		0,784	0,04		0,828	0,01		0,642	0,30
a-Fe	Ag	Olla	CD
	2,01	1,00		2,36	1,00		1,97	0,2		2,80	0,40
	1,428	0,15		2,04	0,53		1,79	0,14		2,58	0,30
	1,166	0,38		1,445	0,27		1,73	1,00		2,34	1,00
	1,010	0,10		1,232	0,53		1,328	0,12		1,89	0,20
	0,904	0,08		1,179	0,05		1,133	0,12		1,51	0,25
	0,825	0,03		1,022	0,01		1,022	0,12		1,486	0,18
	0,764	0,10		0,938	0,08		0,983	0,02		1,400	0,03
	0,673	0,03		0,915	0,05		0,963	0,06		1,310	0,27
	0,638	0,03		0,834	0,03		0,955	0,06		1,286	0,02
Cu	Mo	Huom	Pb
	2,08	1,00		2,22	1,00		2,33	1,00		2,85	1,00
	1,798	0,86		1,57	0,36		1,65	0,20		2,47	0,50
	1,271	0,71		1,281	0,57		1,34	0,32		1,74	0,50
	1,088	0,86		1,114	0,17		1,16	0,06		1,49	0,50
	1,038	0,56		0,995	0,23		1,041	0,10		1,428	0,17
	0,900	0,29		0,908	0,07		0,950	0,01		1,134	0,17
	0,826	0,56		0,841	0,23		0,879	0,06		1,105	0,17
	0,806	0,42		0,787	0,03		0,775	0,02
	0,735	0,42		0,742	0,14		0,736	0,01

Taulukon 2.7 jatko

Si	Ta	W	Ni
	3,12	1,00		2,33	1,00		2,23	1,00		2,038	1,00
	1,91	1,00		1,65	0,20		1,58	0,29		1,766	0,50
	1,63	0,63		1,346	0,30		1,29	0,71		1,250	0,40
	1,354	0,18		1,165	0,05		1,117	0,17		1,067	0,60
	1,242	0,25		1,045	0,05		1,000	0,29		1,022	0,10
	1,104	0,40		0,954	0,03		0,913	0,06		0,884	0,02
	1,039	0,35		0,881	0,05		0,846	0,34		0,812	0,20
	0,916	0,13					0,745	0,11		0,791	0,16
										0,723	0,10
										0,681	0,10
Pt	Sn	V	Zr
	2,25	1,00		2,91	1,00		2,14	1,00		2,78	0,81
	1,95	0,30		2,79	0,80		1,51	0,07		2,56	0,20
	1,382	0,16		2,05	0,32		1,236	0,20		2,44	1,00
	1,178	0,16		2,01	0,80		1,072	0,03		1,88	0,18
	1,128	0,03		1,65	0,24		0,958	0,03		1,61	0,18
	0,978	0,01		1,48	0,24		0,875	0,01		1,46	0,18
	0,897	0,03		1,45	0,20		0,810	0,03		1,36	0,15
	0,874	0,02					0,759	0,01		1,343	0,10
				1,298	0,16		0,714	0,01		1,282	0,05
				1,20	0,20

Laitteet, laitteet, materiaalit

1. Röntgenkuvat puhtaista monikiteisistä metalleista.

2. Negatoskoopit, hallitsijat.

3. Laskentataulukot.

1. Määritä aine tasojen välisten etäisyyksien tietojen perusteella, jotka on saatu laskemalla röntgendiffraktiokuvio.

2. Määritä tunnistetun metallin kidejakso (suoritetaan opettajan ohjeiden mukaan).

Tulosten esittely

Laboratoriotyön toimituksen yhteydessä esitettävän raportin on sisällettävä:

a) työn tarkoitus;

b) kaavio polykiteiden röntgendiffraktiokuvion muodostumisesta Debye-kammiossa;

c) koetulokset yhteenvetona taulukoissa 2.5 ja 2.6.

7. Valvontakysymykset

1. Virheet hilajakson ja tasojen välisen etäisyyden määrittämisessä ja menetelmät niiden poistamiseksi.

2. Menetelmät kalvon lataamiseksi Debye -kammiossa, niiden edut ja haitat.

Kirjallisuus

1. Soloviev S.P., Khmelevskaya V.S. Materiaalitieteen fyysiset ja tekniset perusteet. - Obninsk. SÖIN. 1990.100 s.

2. Gorelik S.S., Rastorguev L.N., Skakov Yu.A. Röntgen- ja elektronidiffraktioanalyysi. - M .: Metallurgia. 1970.368 s.

Työ nro 3

Valtion kaavioiden rakentaminen lämpöanalyysin menetelmällä

työn tarkoitus

Tutustu lämpöanalyysimenetelmään, rakenna kokeellisesti tilakaavio.

2,8 ¸ 6 Å.

91. Metallien sulamis- ja kiteytymislämpötilojen eroa kutsutaankriittiset lämpötilat.

92. Peruslämpökäsittely: karkaisu, normalisointi,hehkutusja

kovettuminen.

93. Loma voi olla korkea,keskivertoja lyhyt .

94. Troostite -loma - hieno seosferriittija sementti.

Luo kirjeenvaihto.

95. Metalli: Perinteinen ryhmä:

1. magnesium; A. jalo;

2. vanadiini; B. raskas;

3. nikkeli; V. harvinainen;

4. platina; G. kevyt;

1B; 2V; 3G; 4A.

sen valmistukseen:

1. nokka -akselin holkki; A. 60SHFA;

2. jousitus; B. SCh10;

3. pelkistyskotelo; V. Br.O4P4S17;

4. perustuslevy; G. KCH30-6;

1V; 2A; 3G; 4B.

97. Epäpuhtaus teräksessä: Epäpuhtauden vaikutus teräksen ominaisuuksiin:

1. fosfori A. lisää haurautta, kun

2. rikki alhaiset lämpötilat

3. mangaani B. hapettaa haitalliset epäpuhtaudet

4.Piili B. aiheuttaa punaista haurautta

G. lisää voimaa

1 A; 2V; 3G; 4B.

98. Kristalliristikon rakenneosa:

rauta-hiiliteräkset:

1. ferriitti; A. monimutkainen rombinen kanssa

tiheä atomien pakkaus;

2. austeniitti; B. fcc, hiiliatomit sijaitsevat

kuution kasvojen keskellä;

3. sementti; B. BCC, keskellä on hiiliatomi.

1.V; 2B; 3A.

99. Sovita lämpötilat Fe 3 C -kaavion muunnoslinjoihin:

1,1499 ° C; A. eutektisen muutoksen linja;

2,1147 ° C; B. eutektoidisen transformaation linja;

3,727 ° C. V. viiva muuttuu.

1V; 2A; 3B.

Otsikko Mahdollinen sisältö

rakenne: hiili,%:

1. austeniitti; A. 0,8 ... 2,14;

2. ledeburiitti; B. 6,67;

3. perliitti; H. 4,3;

4. sementti; G. 0,8;

1- A; 2 -V; 3 - G ;4- B.

101. Fe-C-kaavion kriittinen piste Lämpötila, ° C:

puhtaalle raudalle:

3.A 3 B. 1401

1- G ; 2- V; 3-B; 4-A

Aseta oikea järjestys:

102. U8 -teräksen karkaisu suoritetaan seuraavassa järjestyksessä:

1. lämmitetty 760 ° C: n lämpötilaan;

2. jäähdytetään vedessä;

3. jäähdytetään ilmassa;

4. säilytetään uunissa 760 ° C: n lämpötilassa. 1-4-2-3.

103. Vaiheiden järjestys kiinteiden kaasuttimien osien hiillistämiselle:

1. laatikon asennus uuniin ja pitäminen tietyn ajan;

2. osan puhdistaminen saastumiselta;

3. Kaasuttimen täyttäminen laatikkoon;

4. eristävät pinnat, jotka eivät ole sementoituneet;

5. laatikon sulkeminen kannella, reunojen peittäminen tulenkestävällä savella;

6. jäähdytetään laatikko ja poistetaan osa;

7. osan asettaminen laatikkoon;

8. alustava mekaaninen restaurointi 8-2-4-7-3-5-1-6

104. Polymorfinen modifikaatio, vakaa alemmassa lämpötilassa, tarkoittaa:

1. y; 2. a; 3. 5; 4. β. 2-4-1-3

105. Ilmoita rakenteet niiden kovuuden laskevassa järjestyksessä:

1. ferriitti; 3. sorbitoli;

106. Toimintojen järjestys osia nitrattaessa:

1. koneistus lopullisen koon saamiseksi;

2. nitraus;

3. nitrattavien alueiden suojelu;

Yksinkertaisimmalle ihanteelliselle monatomiselle kuutiolle on yksinkertaisesti etäisyys vierekkäisten atomien välillä. Yleensä tämä on pienin etäisyys, jota siirrettäessä hila toistaa tarkasti alkuperäisen muodonsa, eli jokaisessa solmussa on samat atomit kuin ennen siirtoa.

Wikimedia Foundation. 2010.

Katso, mitä "kidehila -aika" on muissa sanakirjoissa:

Kidehilayksikön solun reunan pituus. Yksinkertaisimmalle ihanteelliselle monatomiselle kuutiolle on yksinkertaisesti etäisyys vierekkäisten atomien välillä. Yleensä tämä on pienin etäisyys, jota siirrettäessä hila on täsmälleen ... ... Wikipedia

KITEISTYNYN HILJAIN PARAMETRI- kristallihilan hilajakson koko atomimittojen suuruusluokkaa. Kuutiotyyppisen kidehilan kideparametri on yhtä suuri kuin kehon keskittämän kuution 2d / √3 tyyppinen atomin halkaisija d ... Metallurginen sanakirja

Ensimmäisellä jaksolla jaksollinen järjestelmä sisältää jaksollisen järjestelmän ensimmäisen rivin (tai ensimmäisen jakson) elementit kemialliset elementit... Rakenne jaksollinen järjestelmä perustuu merkkijonoihin havainnollistamaan toistuvia (jaksollisia) suuntauksia ... ... Wikipediassa

KITEISOLU- - tasapainotilan ominaisuus kiinteä atomien (ionien) (kristalli) järjestely, jossa toistuvuus toistuu avaruudessa. Magneettisissa mineraaleissa kidehilan - yksikkösolun - jakso on alle 1 nm. Sillä…… Paleomagnetologia, petromagnetologia ja geologia. Viitesanakirja.

William Henry Bragg eng. William Henry Bragg Kyllä ... Wikipedia

I Luu (luut) tuki- ja liikuntaelimistön elin, joka on rakennettu pääasiassa luukudoksesta. Joukko K., joka on yhdistetty (ajoittain tai jatkuvasti) sidekudoksen, ruston tai luukudoksen kanssa, muodostaa luuranon. K. -luuranon kokonaismäärä ... ... Lääketieteellinen tietosanakirja

Tätä artikkelia ehdotetaan poistettavaksi. Löydät selityksen syille ja vastaavan keskustelun Wikipedia -sivulta: Poistetaan / 28. marraskuuta 2012. Keskusteluprosessin aikana ... Wikipedia

Rock- (Rock) Kivi on kokoelma muodostuneita mineraaleja riippumaton elin v maapallon kuori, johdosta luonnolliset ilmiöt Kiviryhmät, magneetti- ja muodonmuutoskivet, sedimenttikivet ja metasomaattiset kivet, rakenne ... ... Sijoittajan tietosanakirja

Tällä termillä on muita merkityksiä, katso Bourne. Max Born ... Wikipedia

Metalli- (Metalli) Metallin määritelmä, fyysinen ja Kemiallisia ominaisuuksia Metallit Metallin määrittäminen, metallien fysikaaliset ja kemialliset ominaisuudet, metallien käyttö Sisältö Sisältö Määritelmä Olemassaolo luonnossa Ominaisuudet Ominaisominaisuudet… … Sijoittajan tietosanakirja