Enamiku metallide võreperiood on. Võre periood

2.1. KRISTALLIINSETE MATERJALIDE ÜHIKRAKU PARAMEETRITE MÄÄRAMINE

Tingimused ja määratlused

Kristallrakk – aatomite (ioonide, molekulide) ruumiline perioodiline paigutus kristallilises aines, mis on kristallilise struktuuri idee geomeetriline kujutis

Kristallvõre sõlmed – kristallvõre punktid, milles paiknevad aatomid või ioonid

Kristallograafilised (aatomi) tasapinnad – kristallvõre kolme sõlme läbivad tasapinnad

Ühiklahter - rööptahukas, mis on ehitatud kristallvõre sõlmedele ja esindab minimaalset mahtu, mis peegeldab kõiki kristallilise aine omadusi, paralleelsed ülekanded ( saateid), mis kolmemõõtmeliselt võimaldavad konstrueerida kogu kristallvõre

Ühiklahtri parameetrid - seda moodustavate servade suurused - a, b ja c ( raku perioodid) ja nende vahel kolm nurka – α, β ja γ.

Sissejuhatus

Suur tähtsus on ühikurakkude parameetrite täpsel määramisel praktiline tähtsus koostise, struktuuri ja füüsilised ja keemilised omadused paljud kristalsed materjalid, eriti metallid ja sulamid. Seega võimaldab võre parameetrite muutuste pidev registreerimine temperatuuri muutudes määrata soojuspaisumisteguri. Ühikelemendi parameetrite sõltuvus lisandite olemasolust uuritavas aines võimaldab tasakaaludiagrammidel määrata tahkete lahuste koostist ja faasipiire. Täpselt mõõdetud ühikurakkude mõõtmeid kasutades saab määrata nii kristallide tiheduse kui ka molekulmassid. Isegi väga väikesed muudatused võre parameetrites võimaldavad tuvastada materjali sisepingete põhjuseid, mis sageli põhjustavad nihestusvigu ja nähtavaid pragusid.

Sihtmärk laboritööd - polükristalliliste ainete ja materjalide rakuühiku parameetrite määramine röntgeni abil struktuurianalüüs.

1. Katsemeetod

1. 1. Röntgenstruktuuri analüüs

Röntgeni struktuurianalüüs– meetodid aine aatomistruktuuri uurimiseks nähtuse abil Röntgendifraktsioon. Röntgenikiirguse difraktsioon tekib siis, kui need interakteeruvad uuritava aine aatomite elektronkihtidega. Difraktsioonimuster oleneb kasutatava kiirguse lainepikkusest ja aatomi struktuur objektiks. Aatomi struktuuri uurimiseks kasutatakse kiirgust lainepikkusega ≈ 1 Ǻ (≈10 nm), s.o. võrreldav aatomite suurusega.

Kristallilised ained omavad ranget struktuuri perioodilisust ja kujutavad endast looduse enda loodud struktuuri. difraktsioonvõre röntgenkiirguse jaoks.

Riis. 2.1.1 . Wulf-Braggi võrrandi tuletamiseks

Kahe röntgenkiire teekond läbi kahe aatomitasandi süsteemi kristallis on skemaatiliselt näidatud joonisel fig. 2.1.1. Kahe kiire tee vahe on 2Δ. Sest
, Kus d– kahe kõrvuti asetseva aatomitasandi vaheline kaugus ( tasanditevaheline kaugus), siis on tee vahe võrdne
. Hariduse pärast konstruktiivne sekkumine(st kiirte peegeldamiseks ühes faasis) peab tee vahe olema võrdne
:

(2.1.1)

Kus d– tasanditevaheline kaugus, Å;

– röntgenikiirguse lainepikkus, Å;

– röntgenikiirguse langemisnurk (peegeldus), kraadid;

n – peegeldusjärjekord (1,2,3, ……)

Nimetatakse seost (2.1.1). Wolfe-Braggi seisukord.

Wulff-Braggi tingimus võimaldab, teades suurust ja eksperimentaalselt mõõdetud nurki, määrata uuritava aine kristalse struktuuri tasapinnaliste kauguste väärtused konstruktiivsete interferentsi sõlmedes. Selle interferentsi intensiivsus on seotud kristallvõre sümmeetriaga. Tasapindadevaheliste kauguste väärtuste kombinatsioon salvestatud interferentsi intensiivsuse vastavate väärtustega võimaldab ühemõtteliselt tuvastada analüüsitud kristalse aine.

Kristalliliste materjalide ühikurakkude parameetrite määramiseks on vaja läbi viia aatomitasandite indekseerimine, st. määrake need indeksitega, mis määravad nende ruumilise asukoha ühikulahtris selles valitud koordinaattelgede suhtes ( h, k, l– Milleri indeksid).

Milleri indeksid määravad aatomi kauguse l i, mis kuulub lahtrisse, vastuvõetud koordinaattelgede süsteemi lähtepunktist ühikutes, mis on lahtri parameetrite kordsed (joonis 2.1.2).

Riis. 2.1.2 . Tasapindadevaheliste kauguste määraminedMilleri indeksite kauduhkl

Tasapindadevaheline kaugus d hkl definitsiooni järgi võrdub risti pikkusega, mis langeb lähtepunktist x-, y-, z-telgedega lõikuvale tasapinnale. punktides a/ h; .b/ k; c/ l.

Ühiklahtri parameetreid saab määrata valemite abil nende arvutamiseks erinevatel s-del kristalse aine ingooniad, need. selle kristallelemendi vormid, mis ühendavad neid parameetreid, tasanditevahelisi kaugusi d hkl ja peegeldavate tasandite indeksid h, k, 1 (Tabel 2.1.1).

Tabel 2.1.I

Erinevate kristalsete ainete süsteemide ühikrakkude parameetrite arvutamise valemid

singoonia	Ühiklahtri parameetrite karakteristikud		Ühiklahtri parameetrite ja tasanditevahelise kauguse vaheline seos
	lineaarne suhted	nurk suhted
Kuubik
Nelinurkne
Kuusnurkne
Rombikujuline

Alates 1916. aastast hakati mono- ja polükristalliliste ainete ühikurakkude tasanditevaheliste kauguste ja parameetrite määramiseks kasutama röntgenstruktuurianalüüsi. 50ndatel XX sajand Selle analüüsi meetodid hakkasid kiiresti arenema, kasutades arvuteid eksperimentaalsetes tehnikates ja röntgendifraktsioonimustrite töötlemisel. Peaaegu kõigi kristalsete ainete, aga ka kristalsete polümeeride, amorfsete tahkete ainete ja vedelike uurimistulemused on laialdaselt esitatud nii riiklikes kui ka rahvusvahelistes standardsetes võrdlusallikates.

1.2. Röntgenstruktuurianalüüsi difraktomeetriline meetod

Peamised instrumendid difraktomeetrilise meetodi abil röntgenstruktuurianalüüsi tegemiseks on:

generaatorseaderöntgentoruga. Röntgentoru elektronkiirguse allikaks on katood - volframspiraal, kuumutatud elektri-šokk. Anoodi materjal (Fe, Co, Cu, Mo, Cr jne) määrab kiirguse lainepikkuse;

goniomeetriline seade, mille abil fokuseeritakse röntgenkiir proovi pinnale ning mõõdetakse pildistamise ajal langevate ja hajuvate kiirte nurki;

kiirgusdetektor, salvestusseadmega seotud. Salvestusseadmena võivad toimida salvestuspotentsiomeeter, digitaalne trükiseade ja arvutisalvestusseade.

Joonisel fig. 2.1.3 näitab plokkskeemi Röntgeni difraktomeeter tüüpi DRON, mis on loodud difraktsioonimustri saamiseks automaatrežiimis koos difraktsioonimustrite salvestamisega lindile.

Riis. 2.1.3 . Röntgendifraktomeetri DRON-1 plokkskeem:mina –operatsioonilaud,II – goniomeetriline seade; III – loendus- ja salvestusseade.

1 – toiteallikas; 2 – pinge stabilisaator ZSND-1M; 3 – autotransformaator; 4 – anoodvoolu stabilisaatoriga juhtpaneel; 5 – generaatorseade; 6 – röntgenitoru; 7 – näidis; 8 – stsintillatsiooniloendur; 9 – skaneerimisseade; 10 – pinge stabilisaator; II – toide; 12 – kõrgepinge alaldi; 13 – tšeki generaator; 14 – loenduskiiruse mõõtja; 15 – lairiba võimendi; 16 – diferentsiaaldiskriminaator; 17 – teisendusseade; 18 – salvestuspotentsiomeeter; 19 – digitaaltrüki seade

1.3. Näidisnõuded

Difraktomeetriga pildistamiseks kasutatakse lamedat proovi. Difraktsioonimustri moodustamisel osalevate kristalliitide arvu suurendamiseks purustatakse analüüsitav materjal. Seejärel jahvatatakse see ahhaatmördis alkoholiga põhjalikult ja kuivatatud segu kantakse aluspinna tasasele pinnale või valmistatakse pressitud tablett. Proov asetatakse standardvormi ( goniomeetri küvett), et selle pind oleks sile ja langeks kokku selle küveti ülemise servaga.

1.4. Difraktsioonimustrite registreerimine ja arvutamine

Küvett koos prooviga paigaldatakse spetsiaalsesse goniomeetri hoidikusse. Kui seade on sisse lülitatud, hakkavad proov ja loendur pöörlema ​​kindlaksmääratud kiirustel horisontaaltasandil ümber goniomeetri ühise vertikaaltelje; Kiirte langemisnurk proovitasandil suureneb järk-järgult. Difraktsiooniga kiirte intensiivsust järjest kasvavate erinevate nurkade all mõõdetakse kiirgusdetektoriga ( stsintillatsiooniloendur).

Proovi pööramisel läbib osa aine kristalliitide peegeldustasanditest asendit, kus Wulff-Braggi tingimus on täidetud.

Pildistamise käigus lõikab proovist kaks korda kiiremini pöörlev kiirgusdetektor kõiki hajutatud kiiri. Selle näidud salvestatakse sünkroonselt pöörlemisega makki graafikulindile. Selle tulemusena salvestab see lint difraktsioonimuster– iseloomulik difraktsioonimustri intensiivsuse sõltuvusele peegeldusnurgast (Lisa 2.1.1, joon. 1).

Peegeldunud kiirte intensiivsus on otseselt võrdeline peegeldusasendisse langevate aatomitasandite arvuga. Difraktsiooniga kiirte intensiivsuse suurenemine vastab pliiatsi kasvavale kõrvalekalde amplituudile taustajoon.

Kuna Wulff-Braggi tingimus on defineeritud kitsaste nurgaväärtuste intervallide jaoks, siis hajumist arvesse võttes on aatomitasandite difraktsioonimuster enamasti kolmnurga kujuline ( difraktsiooni tipp). Sellise tipu raskuskese (või selle tipu asend) fikseerib nurga. Nurkade tähistamine difraktsioonimustril toimub tavaliselt kiirgusdetektori igal pöördeastmel (nurk 2), nii et nurga väärtuse arvutamiseks tuleb salvestatud nurga väärtused jagada pooleks.

Olles määranud nurga 0,01° täpsusega ja teades kiirguse lainepikkust, on võimalik arvutada tasapindadevaheliste kauguste väärtused d iga difraktsioonipiigi kohta vastavalt valemile (2.1.1) või kasutades universaalseid tabeleid, mis koostati arvutuste abil Wulf-Braggi tingimuse jaoks kõige levinumate lainepikkuste jaoks, et suurendada arvutuste täpsust ja kiirust.

Difraktsioonipiikide intensiivsus (kõrgus). I i määratakse joonlaua abil (näiteks millimeetrites). Kõige võimsama tipu intensiivsus I max 10 (või 100) ühikuna, ülejäänud intensiivsus I i on hinnanguliselt selle väärtuse murdosa ( suhteline intensiivsus):

, ühikute murdosa (2.1.3)

Tasapindadevahelise kauguse väärtuste hulga võrdlus d ja salvestatud suhtelise interferentsi intensiivsuse vastavad väärtused I rel võrdlusallikates esitatud analüüdi sarnase komplektiga võimaldab indekseerida kristallograafilisi tasapindu ja arvutada ühikurakkude parameetreid.

2. Töökäsk

2.1. Hankige õpetajalt aine difraktsioonimuster.

2.2. Määrake nurk difraktsioonijoonte asukohast ja kirjutage tulemused sisse Testi tulemused:

	Braggi nurk, , kraadi.	Tasapindadevaheline kaugus, d hkl , Å	Difraktsioonijoonte intensiivsus		Milleri indeksid h, k, l	Ühiku lahtri suurus, Å			Märge
			I i , mm	I rel. , ühikute murdosad
									Analüüt:

2.3. Kasutades õpetaja antud universaalseid tabeleid, määra väärtuste alusel tasanditevahelised kaugused d, kõige intensiivsemad difraktsioonijooned. Registreerige tulemused katsearuandesse.

2.4. Mõõtke difraktsioonijoonte intensiivsust I i(mm) ja valides I max, hinnake nende suhtelist intensiivsust I rel. . Registreerige tulemused katsearuandesse.

2.5. Tehke kristallograafiliste tasandite indekseerimine, võrreldes tasanditevaheliste kauguste väärtuste komplekte d ja difraktsioonijoonte suhtelise intensiivsuse vastavad väärtused analüüdi sarnase komplektiga ning määrake selle süngoonia.

2.6. Arvutage ühikulahtri mõõtmed vastavalt valemitele (vt tabel 2.1.1). Kuupkristallide ühikurakkude suuruse arvutamiseks kasutage vähemalt kolme nullist erineva indeksi väärtustega peegeldust. Tulemus arvutatakse kolme kuni kuue väärtuse aritmeetilise keskmisena.

Kristallide puhul, mille süngonoonia on väiksem kui kuupmeetriline, võib kasutada mis tahes indeksi väärtustega peegeldusi.

2.7. Võrrelge analüüsitava aine lahtri suuruste arvutatud väärtusi võrdlusandmetega (lisa 2.1.2). Konvergents peaks olema 0,1 Å piires; 1 Å (angstrom) = 10-8 cm.

2.8. Kõikide arvutuste tulemused tuleks esitada katsearuandes.

3. Kontrollküsimused

1. Kuidas indekseid määratakse hkl peegeldades tasapindu kristalliruumis?

2. Mis on kristallilt difraktsioonimustri saamise põhitingimus?

3. Nimetage difraktomeetri põhikomponendid ja plokid.

4. Milliste peegeldusnurkade juures saadakse tasanditevaheliste kauguste täpsemad väärtused? d hkl? Väike või suur? Miks?

5. Mitme võrrandi süsteem tuleb lahendada ortorombilise kristalli ühikraku suuruse määramiseks?

6. Kuidas määratakse tasanditevahelised kaugused difraktsioonimustri järgi?

Riis. 1 . Kvartsi röntgendifraktsiooni muster ( - kvarts), filmitudFeK α - kiirgus

2. Määrake nurga väärtused difraktsioonijoonte asukohast. Esiteks määrame jagamise hinna abstsissteljel. Selleks määrame kahe lähima nurgamärgi erinevuse 2 kraadi võrra ja jagame saadud väärtuse selle segmendi väärtusega, mõõdetuna mm-des. See erinevus meie puhul on 15,98° (2 kraadi võrra) ja segment on 23 mm.

Difraktsioonijoonte (piikide) asukoha määramiseks järjestikku igaühe jaoks:

Mõõdetakse piigi ülaosa ja nurkade lähima märgi vaheline kaugus millimeetrites (1-1,5 mm difraktsioonijoone korral);

Saadud väärtus korrutatakse varem määratud jagamise hinnaga: 1,5 0,69 = 1,03° 2,

1. peatükk CELLULAR MESS

Dokument

Täiusliku monokristalli puhul täheldatakse struktuuriüksuste paigutuse kõrgeimat ruumilist järjestust. Sel juhul peetakse ansamblit määramata ajaks suur number identsed aatomid või molekulid, ühtlaselt pakitud

1. Tehke röntgenmõõtmised ja arvutused vastavalt punkti 3.1 lõigetele (1–10).

2. Leidke röntgenpildi iga rea ​​väärtused ja sisestage need väärtused tabelisse 2.6 veergu 3.

Tabel 2.6

Võreperioodide arvutamine

3. Leidke rida suhteid ja sisestage väärtused veergu 4.

4. Võrreldes saadud arvujadasid tabelis 2.4 toodud sarnaste seeriatega, määrake kristallvõre tüüp, mille periood tuleks määrata.

5. Sest väljakujunenud tüüp kristallvõre, kasutades interferentsiindeksite määramiseks tabelit 2.3.

6. Kasutades mitut (3-5) röntgendifraktsioonimustrite rida (võimaluse korral suurte nurkadega), määrake avaldise (3) abil kristallvõre periood.

7. Koostage graafik ja ekstrapoleerige väärtus .

8. Kontrollige kristallvõre tüübi määramise õigsust, arvutades valemi abil aatomite arvu selles

Kus on uuritava aine aatommass; - rakuühiku maht; - uuritava aine tihedus; g – mass, mis moodustab 1/16 hapnikuaatomi massist.

Tabel 2.7

Tasapinnalised kaugused

Al	Au	C (grafiit)	Kr
	2,33	1,00		2,35	1,00		3,38	1,00		2,052	1,00
	2,02	0,40		2,03	0,53		2,12	0,05		1,436	0,40
	1,43	0,30		1,439	0,33		2,02	0,10		1,172	0,60
	1,219	0,30		1,227	0,40		1,69	0,10		1,014	0,50
	1,168	0,07		1,173	0,09		1,227	0,18		0,909	0,60
	1,011	0,02		1,019	0,03		1,15	0,09		0,829	0,20
	0,928	0,04		0,935	0,09		1,12	0,01		0,768	0,70
	0,905	0,04		0,910	0,07		1,049	0,01		0,718	0,10
	0,826	0,01		0,832	0,04		0,991	0,03		0,678	0,40
	0,778	0,01		0,784	0,04		0,828	0,01		0,642	0,30
a-Fe	Ag	Ole	Cd
	2,01	1,00		2,36	1,00		1,97	0,2		2,80	0,40
	1,428	0,15		2,04	0,53		1,79	0,14		2,58	0,30
	1,166	0,38		1,445	0,27		1,73	1,00		2,34	1,00
	1,010	0,10		1,232	0,53		1,328	0,12		1,89	0,20
	0,904	0,08		1,179	0,05		1,133	0,12		1,51	0,25
	0,825	0,03		1,022	0,01		1,022	0,12		1,486	0,18
	0,764	0,10		0,938	0,08		0,983	0,02		1,400	0,03
	0,673	0,03		0,915	0,05		0,963	0,06		1,310	0,27
	0,638	0,03		0,834	0,03		0,955	0,06		1,286	0,02
Cu	Mo	Nb	Pb
	2,08	1,00		2,22	1,00		2,33	1,00		2,85	1,00
	1,798	0,86		1,57	0,36		1,65	0,20		2,47	0,50
	1,271	0,71		1,281	0,57		1,34	0,32		1,74	0,50
	1,088	0,86		1,114	0,17		1,16	0,06		1,49	0,50
	1,038	0,56		0,995	0,23		1,041	0,10		1,428	0,17
	0,900	0,29		0,908	0,07		0,950	0,01		1,134	0,17
	0,826	0,56		0,841	0,23		0,879	0,06		1,105	0,17
	0,806	0,42		0,787	0,03		0,775	0,02
	0,735	0,42		0,742	0,14		0,736	0,01

Tabeli 2.7 jätk

Si	Ta	W	Ni
	3,12	1,00		2,33	1,00		2,23	1,00		2,038	1,00
	1,91	1,00		1,65	0,20		1,58	0,29		1,766	0,50
	1,63	0,63		1,346	0,30		1,29	0,71		1,250	0,40
	1,354	0,18		1,165	0,05		1,117	0,17		1,067	0,60
	1,242	0,25		1,045	0,05		1,000	0,29		1,022	0,10
	1,104	0,40		0,954	0,03		0,913	0,06		0,884	0,02
	1,039	0,35		0,881	0,05		0,846	0,34		0,812	0,20
	0,916	0,13					0,745	0,11		0,791	0,16
										0,723	0,10
										0,681	0,10
Pt	Sn	V	Zr
	2,25	1,00		2,91	1,00		2,14	1,00		2,78	0,81
	1,95	0,30		2,79	0,80		1,51	0,07		2,56	0,20
	1,382	0,16		2,05	0,32		1,236	0,20		2,44	1,00
	1,178	0,16		2,01	0,80		1,072	0,03		1,88	0,18
	1,128	0,03		1,65	0,24		0,958	0,03		1,61	0,18
	0,978	0,01		1,48	0,24		0,875	0,01		1,46	0,18
	0,897	0,03		1,45	0,20		0,810	0,03		1,36	0,15
	0,874	0,02					0,759	0,01		1,343	0,10
				1,298	0,16		0,714	0,01		1,282	0,05
				1,20	0,20

Seadmed, seadmed, materjalid

1. Röntgenfotod polükristallilistest puhastest metallidest.

2. Röntgenfilmid, joonlauad.

3. Arvutustabelid.

1. Määrake aine tasanditevaheliste kauguste andmete põhjal, mis on saadud röntgendifraktsioonimustri arvutamisel.

2. Määrata kindlaks tuvastatud metalli kristallvõre periood (sooritatakse vastavalt õpetaja juhistele).

Tulemuste registreerimine

Laboratoorsete tööde lõpetamisel esitatav aruanne peab sisaldama:

a) töö eesmärk;

b) skeem polükristallide röntgendifraktsioonimustri moodustamiseks Debye kambris;

c) katsetulemused, mis on kokku võetud tabelites 2.5 ja 2.6.

7. Turvaküsimused

1. Võreperioodi ja tasanditevaheliste kauguste määramisel tekkivad vead ja nende kõrvaldamise meetodid.

2. Filmi laadimise meetodid Debye kaamerasse, nende eelised ja puudused.

Kirjandus

1. Solovjov S.P., Hmelevskaja V.S. Materjaliteaduse füüsikalised ja tehnilised alused. - Obninsk. MA SÕIN. 1990. 100 lk.

2. Gorelik S.S., Rastorguev L.N., Skakov Yu.A. Röntgeni- ja elektrondifraktsioonianalüüs. – M.: Metallurgia. 1970. 368 lk.

TÖÖ nr 3

OLUKRAAMIDE KONSTRUKTSIOON TERMAALALÜÜSI MEETODIL

Töö eesmärk

Tutvuge termoanalüüsi meetodiga ja koostage eksperimentaalselt faasidiagramm.

2,8 ¸ 6 Å.

91. Metallide sulamis- ja kristalliseerumistemperatuuride erinevust nimetataksekriitilised temperatuurid.

92. Põhilised kuumtöötlustoimingud: karastamine, normaliseerimine,lõõmutamineJa

kõvenemine.

93. Puhkus võib olla kõrge,keskmineJa lühike .

94. Puhkusetroostiit – peeneks hajutatud seguferriitJa tsementiit.

Matš.

95. Metall: tingimuslik rühm:

1. magneesium; A. üllas;

2. vanaadium; B. raske;

3. nikkel; V. haruldane;

4. plaatina; G. valgus;

1B; 2IN; 3G; 4A.

selle valmistamiseks:

1. nukkvõlli puks; A. 60SHFA;

2. vedrustusvedru; B. SCH10;

3. käigukasti korpus; V. Br.O4P4S17;

4. vundamendiplaat; G. KCh30-6;

1IN; 2A; 3G; 4B.

97. Lisandid terases: lisandi mõju terase omadustele:

1. fosfor A. suurendab haprust, kui

2. väävel madalad temperatuurid

3. B. mangaan deoksüdeerib kahjulikud lisandid

4. räni B. põhjustab punast rabedust

G. suurendab jõudu

1 A; 2IN; 3G; 4B.

98. Kristallvõre struktuurne komponent:

raud-süsinikteras:

1. ferriit; A. kompleksne rombikujuline koos

aatomite tihe pakend;

2. austeniit; B. fcc, süsinikuaatomid on paigutatud

kuubi tahkude keskel;

3. tsementiit; B. BCC, süsinikuaatom keskel.

1.IN; 2B; 3A.

99. Sobitage temperatuurid Fe 3 C diagrammi teisendusjoontega:

1,1499 °C; A. eutektilise transformatsiooni joon;

2. 1147 °C; B. eutektoidse transformatsiooni rida;

3,727 °C. V. peretektilise transformatsiooni joon.

1IN; 2A; 3B.

Pealkiri Võimalik sisu

struktuur: süsinik, %:

1. austeniit; A. 0,8 ... 2,14;

2. ledeburiit; B. 6,67;

3. perliit; V. 4,3;

4. tsementiit; G. 0,8;

1- A; 2 -IN; 3 - G ;4- B.

101. Fe-C diagrammi kriitiline punkt Temperatuur, °C:

puhta raua jaoks:

3. A 3 V. 1401

1- G ; 2- IN; 3-B; 4-A

Seadke õige järjestus:

102. U8 terase karastamine toimub järgmises järjestuses:

1. kuumutatakse temperatuurini 760 °C;

2. jahutada vees;

3. õhu käes jahtuma;

4. hoitakse ahjus temperatuuril 760 °C. 1-4-2-3.

103. Etappide järjestus osade karburiseerimisel tahkes karburaatoris:

1. karbi ahju asetamine ja seatud aja hoidmine;

2. osa puhastamine saastumisest;

3. karburaatori täitmine kasti;

4. tsementeerimisele mitte alluvate pindade isoleerimine;

5. kasti sulgemine kaanega, äärte katmine tulekindla saviga;

6. kasti jahutamine ja detaili eemaldamine;

7. detaili kasti asetamine;

8. esialgne mehaaniline taastamine 8-2-4-7-3-5-1-6

104. Polümorfset modifikatsiooni, mis on stabiilne madalamatel temperatuuridel, tähistatakse järgmiselt:

1. γ; 2. α; 3.δ; 4. β. 2-4-1-3

105. Märkige struktuurid nende kõvaduse kahanevas järjekorras:

1. ferriit; 3. sorbitool;

106. Toimingute jada osade nitriidimisel:

1. mehaaniline töötlemine lõpliku suuruse saamiseks;

2. nitreerimine;

3. nitriidiga alade kaitse;

Lihtsaima ideaalse üheaatomilise kuupvõre jaoks on see lihtsalt naaberaatomite vaheline kaugus. Üldjuhul on see väikseim vahemaa, mille võrra võre nihutamisel kordab täpselt oma esialgset välimust, see tähendab, et igas selle sõlmes on samad aatomid, mis enne nihet.

Wikimedia sihtasutus. 2010. aasta.

Vaadake, mis on "kristallvõre periood" teistes sõnaraamatutes:

Kristallvõre ühikelemendi serva pikkus. Lihtsaima ideaalse üheaatomilise kuupvõre jaoks on see lihtsalt naaberaatomite vaheline kaugus. Üldiselt on see väikseim vahemaa, mille võrra võre täpselt nihutatakse... ... Wikipedia

KRISTALLvõre PARAMEETER- võreperiood ja kristallvõre suurus aatomimõõtmete järjekorras. Kuupkristallvõre puhul on kristallvõre parameeter võrdne aatomi läbimõõduga d, kehakeskse kuubi tüübi puhul 2d/√3,... ... Metallurgia sõnastik

Esimesele perioodile perioodilisustabel sisaldavad perioodilise süsteemi esimese rea (või esimese perioodi) elemente keemilised elemendid. Struktuur perioodilisustabel stringide põhjal, et illustreerida korduvaid (perioodilisi) trende... ... Vikipeedias

KRISTALLRAKK- – tasakaaluseisundile iseloomulik tahke Aatomite (ioonide) (kristall)paigutus perioodilise korratavusega ruumis. Magnetiliste mineraalide kristallvõre periood – ühikrakk – on alla 1 nm. Sest…… Paleomagnetoloogia, petromagnetoloogia ja geoloogia. Sõnastik-teatmik.

William Henry Bragg William Henry Bragg Jah ... Wikipedia

I Luu (os) on luu- ja lihaskonna organ, mis on ehitatud peamiselt luukoest. Sidekoe, kõhre või luukoe kaudu (pidevalt või pidevalt) ühendatud rakkude kogum moodustab skeleti. K. skeleti koguarv... ... Meditsiiniline entsüklopeedia

See artikkel tehakse ettepanek kustutada. Põhjuste selgitus ja vastav arutelu on leitavad Vikipeedia lehelt: Kustutatakse / 28. november 2012. Kuigi aruteluprotsess on ... Vikipeedia

Rock- (Kivim) Kivim on mineraalide kogum, mis moodustub sõltumatu organ V maakoor, tulemusena looduslik fenomen Kivimite rühmad, tard- ja moondekivimid, sette- ja metasomaatsed kivimid, struktuur... ... Investorite entsüklopeedia

Sellel terminil on ka teisi tähendusi, vt Born. Max Born Max Born ... Wikipedia

Metallist- (Metall) Metalli, füüsikaliste ja Keemilised omadused metallid Metalli mõiste, metallide füüsikalised ja keemilised omadused, metallide kasutamine Sisukord Sisu Määratlus Looduses esinemine Omadused Iseloomulikud omadused… … Investorite entsüklopeedia